Здесь можно найти учебные материалы, которые помогут вам в написании курсовых работ, дипломов, контрольных работ и рефератов. Так же вы мажете самостоятельно повысить уникальность своей работы для прохождения проверки на плагиат всего за несколько минут.

ЛИЧНЫЙ КАБИНЕТ 

 

Здравствуйте гость!

 

Логин:

Пароль:

 

Запомнить

 

 

Забыли пароль? Регистрация

Повышение уникальности

Предлагаем нашим посетителям воспользоваться бесплатным программным обеспечением «StudentHelp», которое позволит вам всего за несколько минут, выполнить повышение уникальности любого файла в формате MS Word. После такого повышения уникальности, ваша работа легко пройдете проверку в системах антиплагиат вуз, antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru. Программа «StudentHelp» работает по уникальной технологии и при повышении уникальности не вставляет в текст скрытых символов, и даже если препод скопирует текст в блокнот – не увидит ни каких отличий от текста в Word файле.

Результат поиска


Наименование:


контрольная работа Поляриметрия

Информация:

Тип работы: контрольная работа. Добавлен: 31.05.13. Сдан: 2012. Страниц: 18. Уникальность по antiplagiat.ru: < 30%

Описание (план):


Содержание
Введение……………………………………………………… 
1. Поляризация света и связанные с ней явления…………………... 
1.1 Поляризация света……………………………………………………...
1.2 Хроматическая поляризация света…………………………………… 
1.3 Двойное лучепреломление……………………………………………. 
1.4 Оптическая активность вещества…………………………………….. 
2.  Поляризационные устройства и приборы…………………………. 
2.1 Простейшие поляризационные устройства………………………….. 
2.2 Поляризационные призмы…………………………………………….. 
2.3 Приборы для поляризационно-оптических исследований………….. 
Заключение……………………………………………………………. 
Список использованных источников……………………………… 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
Введение
Поляриметрия широко применяется  для исследования строения оптически  активных веществ и измерения  их концентрации. Оптическая активность - эффект второго порядка, получаемый при учёте различия фаз световой волны в разных точках молекулы, который возникает в результате электронных взаимодействий в молекуле. Она чрезвычайно чувствительна  к любым изменениям строения вещества и к межмолекулярному взаимодействию, поэтому она может дать ценную информацию о природе заместителей в молекулах (как органических, так  и комплексных неорганических соединений), об их конформациях, внутреннем вращении и т.д. На оптическую активность веществ  влияют межмолекулярного взаимодействия, которые модно рассматривать  в модели молекулы как системы  анизотропно поляризующихся атомных  групп, между которыми в поле световой волны возникает специфическое  электростатическое взаимодействие, индуцирующее дополнительное диполь-дипольное взаимодействие.
 
 
 
 
 
1.  Поляризация света
Поляризация света – одно из фундаментальных свойств оптического  излучения, состоящее в неравноправии  различных направлений в плоскости, перпендикулярной световому лучу (направлению  распространения световой волны). Поляризацией света называются также геометрические характеристики, которые отражают особенности этого неравноправия .
Впервые понятие о поляризации  света было введено в оптику И. Ньютоном в 1704 г., хотя явления, обусловленные  ею, изучались и ранее (открытие двойного лучепреломления в кристаллах Э. Бартолином в 1669 г. и его теоретическое  рассмотрение Х. Гюйгенсом в 1678-1690 гг.). Сам термин “поляризация света” предложен  в 1808 Э. Малюсом. С его именем и  с именами Ж. Био, О. Френеля, Д. Араго, Д. Брюстера и др. связано начало широкого исследования эффектов, в  основе которых лежит поляризация  света. Существенное значение для понимания  поляризации света имело её проявление в эффекте интерференции света. Именно тот факт, что два световых луча, линейно поляризованных под прямым углом друг к другу, при простейшей постановке опыта не интерферируют, явился решающим доказательством поперечности световых волн (Френель, Араго, Т. Юнг, 1816—19). Поляризация света нашла естественное объяснение в электромагнитной теории света Дж. К. Максвелла (1865—73).
 Поперечность световых  волн выражается в том, что  колеблющиеся в них векторы  напряжённости электрического поля  Е и напряжённости магнитного  поля Нперпендикулярны направлению  распространения волны. Векторы  Е и Нвыделяют определённые  направления в пространстве, занятом  волной. Кроме того, Е и Н почти  всегда  взаимно перпендикулярны, поэтому для полного описания состояния поляризации света требуется знать поведение лишь одного из них. Обычно для этой цели выбирают вектор Е.                                                                                           Световая волна, испускаемая отдельно взятым элементарным излучателем (атом, молекула) в единичном акте излучения, всегда поляризована полностью. Но макроскопические источники света состоят из огромного числа элементарных излучателей, что приводит к хаотическому распределению ориентаций вектора E в пространстве. Подобное излучение называется неполяризованным (естественным) светом,  а вектор Е, как и всякий вектор, всегда можно представить в виде суммы его проекций на 2 взаимно перпендикулярных направления (выбираемых в плоскости, поперечной направлению распространения света). В естественном свете разность фаз между такими проекциями непрерывно и хаотически меняется. В полностью поляризованном свете эта разность фаз строго постоянна, т. е. взаимно перпендикулярные компоненты Е когерентны. Создав определённые условия на пути распространения естественного света, можно выделить из него поляризованную (полностью или частично) составляющую. Кроме того, полная или частичная поляризация света возникает в ряде природных процессов испускания света и его взаимодействия с веществом.
Полную поляризацию монохроматического света характеризуют проекцией  траектории конца вектора Е в  каждой точке луча на плоскость, перпендикулярную лучу . В общем случае т. н. эллиптической поляризации такая проекция – эллипс, что связано с постоянством частоты колебаний и разности фаз между взаимно перпендикулярными компонентами Ев монохроматической волне. Для полного описания эллиптической поляризации света необходимо знать направление вращения Е по эллипсу (правое или левое), ориентацию осей эллипса и его эксцентриситет .
 
 
Наибольший интерес представляют предельные случаи эллиптической поляризации  света – линейная поляризация,  разность фаз Dj=±np, где n – целое число, эллипс вырождается в отрезок прямой, и круговая (циркулярная) поляризация (Dj=±(2n+1)p/2, эллипс поляризации превращается в окружность. В сложных неоднородных световых волнах например, в металлах или при полном внутреннем отражении, мгновенные направления векторов Е и Н уже не связаны простым соотношением ортогональности, и для полного описания поляризации света в таких волнах требуется знание поведения каждого из этих векторов по отдельности.
Если фазовое соотношение  между компонентами Еx и Еу меняется за времена, много меньшие времени  измерения поляризации света, нельзя говорить о полной поляризации света. Однако может случиться, что в  составляющих пучок света монохроматических  волнах Е меняется не совершенно хаотически, а между взаимно перпендикулярными  компонентами Е существует некоторый  преимущественный фазовый сдвиг (фазовая  корреляция), сохраняющийся в течение  достаточно длительного времени. Физически  это означает, что в поле световой волны одна из компонент вектора  Е всегда больше другой (Еx?Еу). Степень  подобной фазовой корреляции в таком (частично поляризованном) свете описывают  степенью поляризации света р:
 
(1.1)
 
 
где индексы 1 и 2 относятся  к интенсивностям I света двух ортогональных  поляризаций. Очевидно, что р может  меняться от 0 до 100%, отражая все количественные градации состояния поляризации  света. Однако следует иметь в  виду, что свет, проявляющийся в  одних опытах как неполяризованный, в других может оказаться полностью  поляризованным – с поляризацией, меняющейся во времени, по сечению пучка  или по спектру.
 
К частичной или полной поляризации света может приводить  множество физических процессов. Это, например, отражение и преломление  света, при которых поляризация  света обусловлена различием  оптических характеристик границы  раздела двух сред для компонент  светового пучка, поляризованных параллельно  и перпендикулярно плоскости  падения. Свет может поляризоваться при прохождении через среды, обладающие естественной или вызванной  внешними воздействиями (индуцированной) оптической анизотропией (вследствие неодинаковости коэффициентов ) поглощения света при различных состояниях поляризации света, например при правой и левой круговых поляризациях - т. н. круговой дихроизм, являющийся частным случаем плеохроизма; вследствие различия преломления показателей среды для лучей различных линейных поляризационного лучепреломления. Очень часто полностью поляризовано излучение лазеров; одной из основных причин поляризации света в лазерах является специфический характер вынужденного излучения, при котором поляризации испускаемого фотона и фотона, вызвавшего акт испускания, абсолютно тождественны; таким образом, при лавинообразном умножении числа испускаемых фотонов в лазерном импульсе их поляризации могут быть совершенно одинаковыми. Поляризация возникает при резонансном излучении в парах, жидкостях и твёрдых телах. Поляризация при рассеянии света столь характерна, что её исследование - один из основных способов изучения как особенностей и условий самого рассеяния, так и свойств рассеивающих центров, в частности их структуры и взаимодействия между собой. В определённых условиях сильно поляризовано люминесцентное свечение, особенно при возбуждении его поляризованным светом. Поляризация весьма чувствительна к величине напряжённости и ориентации электрических и магнитных полей; в сильных полях компоненты, на которые расщепляются спектральные линии испускания, поглощения и люминесценции газообразных и конденсированных систем, оказываются поляризованными.
 
1.2  Хроматическая поляризация  света
Одним из эффектов интерференции  поляризованных лучей света является хроматическая поляризация света, связанная с зависимостью всех интерференционных  явлений от длины волны излучения. Она проявляется, в частности, в  окрашивании интерференционной  картины, возникающей при интерференции  белого света.
В пластинке К, вырезанной из двулучепреломляющего одноосного кристалла  параллельно его оптической оси  ОО и установленной перпендикулярно  пучку, плоскополяризованный луч разделяется  на составляющую Ае с колебаниями  электрического вектора, параллельными  ОО (необыкновенный луч), и составляющую Ао, колебания электрического вектора  которой перпендикулярны ОО (обыкновенный луч). Показатели преломления материала  пластинки К для этих двух лучей (ne и no) различны, а следовательно, различны скорости их распространения в К, вследствие чего эти лучи, распространяясь  по одному направлению, приобретают  разность хода. Разность фаз их колебаний  при выходе из К равна d=(1/l ?2pl(nо-ne), где l-толщина К, l- длина волны  падающего света.
Поляризатор N1 пропускает лишь одну линейно поляризованную в направлении N1N1 составляющую исходного пучка, анализатор N2 пропускает из каждого луча только его слагающую с колебаниями, лежащими в плоскости его главного сечения N2N2. Если оптические оси анализатора  и поляризатора скрещены (N1^N1), амплитуды  слагающих А1 и А2 равны, а разность их фаз Dj=d+p. Они когерентны и интерферируют  между собой. В зависимости от величины Dj на каком-либо участке пластинки  К наблюдатель увидит этот участок  тёмным, если Dj=(2n+1)p, или светлым, если Dj=2np, в монохроматическом свете  и окрашенным -в белом свете. Если пластинка неоднородна по толщине  или по показателю преломления, её участки, в которых эти параметры одинаковы, видны соответственно одинаково  тёмными или светлыми либо одинаково  окрашенными. Линии одинаковой цветности  называют изохромами.
 
Схема для наблюдения хроматической  поляризации света в сходящихся лучах показана на рисунке 1.4 Лучи разного  наклона проходят в К разные пути, приобретая разности хода (различные  для обыкновенного и необыкновенного  лучей). По выходе из анализатора они  интерферируют, давая характерные  интерференционные картины, показанные на рисунке 1.5.
 
 
Рисунок 1.4 - Схема наблюдения хроматической поляризации в  сходящихся лучах
 
(N1- поляризатор, N2- анализатор; К- пластинка толщиной l, вырезанная  из одноосного двулучепреломляющего  кристалла параллельно его оптической  оси; L1, L2- линзы)
 
 
 
  
 
 
а 
  
б
 
 
Рисунок 1.5 - Интерференционные  картины хроматической поляризации
 
в сходящихся лучах, когда  оптические оси анализатора и  поляризатора
 
скрещены (N1^N2, см. рисунок 1.4). Cрез кристаллической пластинки  К
 
перпендикулярен (а) и параллелен (б) её оптической оси.
 
1.3  Двойное лучепреломление
 
Двойное лучепреломление - это  явление расщепления пучка света  в анизотропной среде на два слагающих, распространяющихся с разными скоростями и поляризованных в двух взаимно  перпендикулярных плоскостях. Двойное лучепреломление впервые обнаружено и описано профессором Копенгагенского университета Э. Бартолином в 1669 г. в кристалле исландского шпата. Если световой пучок падает перпендикулярно к поверхности кристалла, то он распадается на два пучка, один из которых продолжает путь без преломления, как и в изотропной среде, другой же отклоняется в сторону, нарушая обычный закон преломления света (рисунок 1.6). Соответственно этому лучи первого пучка называются обыкновенными, второго - необыкновенными. Угол, образуемый обыкновенным и необыкновенным лучами, называется углом двойного лучепреломления. Если в случае перпендикулярного падения пучка поворачивать кристалл вокруг пучка, то след обыкновенного луча остаётся на месте, в центре, а след необыкновенного луча вращается по кругу. Двойное лучепреломление можно наблюдать и при наклонном падении пучка света на поверхность кристалла. В исландском шпате и некоторых др. кристаллах существует только одно направление, вдоль которого не происходит двойное лучепреломление. Оно называется оптической осью кристалла, а такие кристаллы - одноосными.
 
 
Рисунок 1.6 - Двойное лучепреломление  в одноосном кристалле
 
при перпендикулярном падении  пучка света на переднюю грань  кристалла
 
Направление колебаний электрического вектора у необыкновенного луча лежит в плоскости главного сечения (проходящей через оптическую ось  и световой луч), которая является плоскостью поляризации. Нарушение  законов преломления в необыкновенном луче связано с тем, что скорость распространения необыкновенной волны, а, следовательно, и её показатель преломления nезависят от направления. Для обыкновенной волны, поляризованной в плоскости, перпендикулярной главному сечению, показатель преломления nо одинаков для всех направлений. Если из точки О (рисунок 1.6) откладывать векторы, длины которых  равны значениям nе и nо в различных  направлениях, то геометрические места  концов этих векторов образуют сферу  для обыкновенной волны и эллипсоид  для необыкновенной (поверхности  показателей преломления).
 
  В прозрачных кристаллах  интенсивности обыкновенного и  необыкновенного лучей практически  одинаковы, если падающий свет  был естественным. Выделив диафрагмой  один из лучей, получившихся  при двойном лучепреломлении,  и пропустив его через второй  кристалл, можно снова получить  двойное лучепреломление. Однако  интенсивности обыкновенного и  необыкновенного лучей в этом  случае будут различны, т. к.  падающий луч поляризован. Отношение  интенсивностей зависит от взаимной  ориентации кристаллов - от угла a, образуемого плоскостями главных  сечений того и другого кристалла  (плоскости, проходящие через  оптическую ось и световой  луч). Если j=0° или 180°, то остаётся  только обыкновенный луч. При  a=90°, наоборот, остаётся только  луч необыкновенный. При a=45° интенсивность  обоих лучей одинакова. В общем  случае кристалл может иметь  две оптических оси, т. е.  два направления, вдоль которых  двойное лучепреломление отсутствует.  В двуосных кристаллах оба  луча, появляющиеся при двойном  лучепреломлении, ведут себя, как  необыкновенные.
 
Двойное лучепреломление, характеризуемое  величиной и знаком Dn, может быть положительным и отрицательным; в соответствии с этим различают  положительные и отрицательные (одноосные) кристаллы (таблица 1.1).
 
Таблица 1.1 - Значения показателей  преломления для различных кристаллов
Кристалл 
no 
neмакс 
Dn=neмакс-nо
 
Исландский шпат 
1,65836 
1,48639 
-0,17197
 
Кварц 
1,5442 
1,5533 
+0,0091
 
Каломель 
1,9733 
2,6559 
+0,6826
 
Натриевая селитра 
1,587 
1,336 
-0,251
 
 
  Измерение Dn в тех  случаях, когда двойное лучепреломление  велико, может быть осуществлено  непосредственным определением  показателей преломления при  помощи призм или специальных  кристаллорефрактометров, позволяющих  делать измерения n в разных  направлениях. Во многих случаях  (особенно для тонких слоев  анизотропных тел), когда пространственное  разделение двух лучей столь  мало, что измерить nо и nе невозможно, измерения делаются на основании  наблюдения характера поляризации  света при прохождении его  через слой анизотропного вещества.
 
 Двойное лучепреломление  объясняется особенностями распространения  электромагнитных волн в анизотропных  средах. Электрическое поле световой  волны E, проникая в вещество, вызывает  вынужденные колебания электронов  в атомах и молекулах среды.  Колеблющиеся электроны, в свою  очередь, являются источником  вторичного излучения света. Таким  образом, прохождение световой  волны через вещество - результат  последовательного переизлучения  света электронами. В анизотропном  веществе колебания электронов  легче возбуждаются в некоторых  определённых направлениях. Поэтому  волны с различной поляризацией  будут распространяться в анизотропном  веществе с разными скоростями. Помимо кристаллов, двойное лучепреломление  наблюдается в искусственно анизотропных  средах (в стеклах, жидкостях и  др.), помещенных в электрическое  поле, в магнитное поле, под действием  механических напряжений и т.  п. В этих случаях среда становится  оптически анизотропной, причём  оптическая ось параллельна направлению  электрического поля, магнитного  поля и т. п.
 
1.4  Оптическая активность  вещества
 
Оптическая активность - способность среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего  через неё света. Одним из первых исследований, приведших к обнаружению  оптической активности, было исследование зависимость интенсивности линейно  поляризованного света после  его прохождения через анализатор от угла b между плоскостями поляризации  падающего света и анализатора, проведенное Э. Л. Малюсом. В 1810 г. им было установлена зависимость соотношения  между интенсивностями падающего  на анализатор I0 и выходящего из него I света и углом b, получившее название закона Малюса:
I=I0cos2b. 
(1.2)
 
 
Сама же оптическая активность впервые была обнаружена в 1811 г. Д.Ф. Араго в кварце. В 1815 г. Ж.Б. Био  обнаружил ее у чистых жидкостей  (скипидара), а затем растворов и паров многих, главным образом органических, веществ. Он же установил, что:
 
·        угол j поворота плоскости поляризации  линейно зависит от толщины l слоя активного вещества (или его раствора) и концентрации с этого вещества с (закон Био):
j=alc , 
(1.3)
 
 
     где коэффициент  a называется удельной оптической  активностью;
 
·        поворот  плоскости поляризации света  в данной среде происходит либо по часовой стрелке (j>0), либо против неё (j<0), если смотреть навстречу ходу лучей света. Соответственно оптически  активные вещества, проявляющие естественную оптическую активность разделяют на правовращающие (положительно вращающие, j>0) и левовращающие (отрицательно вращающие, j<0).
 
Феноменологическую (макроскопическую) теорию оптической активности предложил  в 1823 г. О. Ж. Френель, объяснивший ее различием преломления показателей  среды n+ и n–для право- и левополяризованных по кругу световых волн. Полученное Френелем выражение имеет вид
j= p·l/l(n+–n–), 
(1.4)
 
 
где l- длина волны излучения  в вакууме. Т. о., j может быть значительным даже при очень малом различии n+ и n–, если l, как это обычно, бывает много больше l. Этим объясняется  чрезвычайно высокая чувствительность методов, основанных на измерении оптической активности (например, при определении различий в показателе преломления в 10 000 раз точнее самых точных измерений с помощью интерферометров).
 
В 1896 г. французский учёный Э. Коттон, обнаружил, что в одном  и том же веществе угол вращения плоскости поляризацииj имеет различные  знаки по разные стороны от полос  резонансного поглощения. Его исследования оптической активности веществ при  прохождении через них света  с длинами волн l, близкими к длинам волн полос поглощения l0, выявили  аномальную оптическую активность -увеличение a с ростом l, а также различие показателейпоглощения  при этих длинах волн для право- и  левополяризованных по кругу лучей - т. н. круговой дихроизм, или эффект Коттона. Вследствие кругового дихроизма  вблизи полос собственного поглощения не только поворачивается плоскость  поляризации света, исходно поляризованного  линейно, но и одновременно этот свет превращается в эллиптически поляризованный.
 
Развитие теории оптической активности тесно связано с изучением  её дисперсии - зависимости a от l. Ещё  Био установил, что в исследованных  им случаях a тем меньше, чем больше l (j~l–2). Такая дисперсия характерна для т. н. нормальной оптической активности- вдали от длин волн l0, на которых  в оптически активном веществе происходит резонансное поглощение. Дальнейшие исследования показали, что дляобъяснения  оптической активности существен учёт изменения поля световой волны на расстояниях порядка размеров а  молекулы (при описании многих других оптических явлений таким изменением можно пренебречь).
 
Одним из решающих этапов выяснения  природы оптической активности явилось  открытие Л. Пастером в 1848 г. оптических антиподов - веществ, неразличимых по всем физическим (и многим химическим) свойствам, кроме направления вращения плоскости  поляризации (отличаясь знаками, удельные оптическией активности двух антиподов  равны по абсолютной величине). Оказалось, что оптические антиподы (кристаллические  решётки в кристаллах, отдельные  молекулы в аморфных, жидких и газообразных оптически активных веществах - такие  молекулы называются оптическими изомерами) являются зеркальными отражениями друг друга, так что никакими перемещениями и поворотами в пространстве не могут быть совмещены один с другим при полном тождестве образующих их элементов. Для молекул каждого из оптических изомеров характерна пространственная асимметрия - они не имеют плоскости зеркальной симметрии и центра инверсии.
 
Оптически активные вещества - это среды, обладающие естественной оптической активностью. Оптически  активные вещества подразделяются на два типа. Относящиеся к первому  из них оптически активны в  любом агрегатном состоянии (сахара, камфора, винная кислота), ко второму - активны только в кристаллической  фазе (кварц, киноварь). У веществ  первого типа оптическая активность обусловлена асимметричным строением  их молекул, у веществ второго  типа - специфической ориентацией  молекул (ионов) в элементарных ячейках  кристалла (асимметрией поля сил, связывающих  частицы в кристаллической решётке). Кристаллы оптически активных веществ  всегда существуют в двух формах - правой и левой; при этом решётка правого  кристалла зеркально симметрична  решётке левого и не может быть пространственно совмещена с  нею (т. н. энантиоморфные формы). Оптической активности правой и левой форм оптически  активные вещества второго типа имеют  разные знаки (и равны по абсолютной величине при одинаковых внешних  условиях), поэтому их называется оптическими  антиподами (иногда так называют и  кристаллы оптически активных веществ  первого типа).
 
Молекулы правого и  левого оптически активного вещества первого типа являются оптическими  изомерами. Продукт химической реакции  без участия такого агента - всегда смесь оптических изомеров в равных количествах, т. н. рацемат. Физические свойства рацемата и чистых оптических изомеров зачастую различны [4]. Например, температура плавления рацемата несколько ниже, чем чистого изомера. Рацемат разделяют на чистые изомеры  либо отбором энантиоморфных кристаллов, либо в химической реакции с участием асимметричного агента - чистого изомера  или асимметричного катализатора, либо микробиологически. Последнее свидетельствует  о наличии асимметричных агентов  в биологических процессах и  связано со специфическим и пока не нашедшим удовлетворительного объяснения свойством живой природы строить  белки из левых оптических изомеров аминокислот - 19 из 20 жизненно важных аминокислот оптически активны. Применительно к оптически активным веществам первого типа термины “левый” (L) и “правый” (D)- условны в том смысле, что не соответствуют непосредственно направлению вращения плоскости поляризации в них, в отличие от этих же терминов для оптически активных веществ второго типа или терминов “левовращающий” и “правовращающий”. Физиологическое и биохимическое действие оптических изомеров часто совершенно различно. Например, белки, синтезированные искусств, путём из D-aминокислот, не усваиваются организмом; бактерии сбраживают лишь один из изомеров, не затрагивая другой; L-никотин в несколько раз ядовитее D-никотина. Удивительный феномен преимущественной роли только одной из форм оптических изомеров в биологических процессах может иметь фундаментальное значение для выяснения путей зарождения и эволюции жизни на Земле.
2  Поляризационные устройства  и приборы
На многих из перечисленных  в разделе явлений основаны принципы действия разнообразных поляризационных  приборов, с помощью которых не только анализируют состояние поляризации  света, испускаемого внешними источниками, но и получают требуемую поляризацию  и преобразуют одни её виды в другие.
 
   2.1  Простейшие  поляризационные устройства
В простейших поляризационных  устройствах - поляризаторах для  получения полностью или частично поляризованного света используется одно из трёх физических явлений: поляризация  при отражении света или преломлении  света на границе раздела двух прозрачных сред; линейный дихроизм; двойное лучепреломление.
Свет, отражённый от поверхности, разделяющей две среды с разными  показателямипреломления n, всегда частично поляризован. Если же луч света падает на границу раздела под углом, тангенс которого равен отношению  абсолютных показателей преломления  второй и первой сред (их относительный  показательпреломления n=n2/n1), то отражённый луч поляризован полностью. Недостатки отражательных поляризаторов - малость  коэффициента отражения и сильная  зависимость степени поляризации  р от угла падения и длины светова. Преломленный луч также частично поляризован, причём его степени поляризации монотонно возрастает с увеличением угла падения. Пропуская свет последовательно через несколько прозрачных плоскопараллельных пластин, можно достичь того, что степень прошедшего света будет значительна.
 
  Среды, обладающие  оптической анизотропией, по-разному  поглощают лучи различных поляризаций.  Если толщина пластинки, вырезанной  из анизотропного кристалла (с  полосами поглощения в нужной  области спектра) параллельно  его оптической оси, достаточна, чтобы один из лучей поглотился  практически нацело, то прошедший  через пластинку свет будет  полностью поляризован. Такие  поляризаторы называют дихроичными.  К ним относятся и поляроиды,  поглощающее вещество которых  может быть как кристаллическим,  так и некристаллическим. Важные  преимущества поляроидов - компактность, большие рабочие апертуры (максимальные  углы раствора сходящегося или  расходящегося падающего пучка,  при которых прошедший свет  ещё поляризован полностью) и  практически полное отсутствие  ограничений в размере.
Пластинки из оптически анизотропных материалов, вносящие сдвиг фазы между  двумя взаимно перпендикулярными  компонентами электрического вектора  Е проходящего через них излучения (соответствующими двум линейным поляризациям), называют фазовыми, или волновыми, пластинками  и предназначены для изменения  состояния поляризации излучения. Так, циркулярные или эллиптическимие  поляризаторы обычно представляют собой  совокупность линейного поляризатора и фазовой пластинки. Для получения  света, поляризованного по кругу (циркулярно), применяют фазовые пластинки, вносящую сдвиг фазы в 90° (пластинка четверть длины волны). Двулучепреломляющие  фазовые пластинки изготовляют  как из материалов с естественной оптической анизотропией (например, кристаллов), так и из веществ, анизотропия  которых индуцируется приложенным  извне воздействием - электрическим  полем, механическим напряжением и  пр. Применяются также отражательные  фазовые пластинки, например ромб Френеля. Принцип их  действия основан на изменении состояния поляризации света при его полном внутреннем отражении. Преимуществом отражательных фазовых пластинок перед двупреломляющими является почти полное отсутствие зависимости фазового сдвига от длины волны. В частности, в ромбе Френеля при близком к нормальному падении луча света, поляризованного линейно под углом 45° к плоскости падения, линейные составляющие луча, поляризованные параллельно и перпендику-
 
 
лярно этой плоскости, при  каждом из двух полных внутренних отражений  приобретают разность фаз в одну восьмую периода световой волны. Итоговая разность фаз в одну четвертую  периода (90°) даёт луч, поляризованный по кругу.
 
Поляризаторы, действие которых  основано на явлении двойного лучепреломления -поляризационные призмы - рассмотрены  в разделе 2.2. Их апертуры меньше, чем  у поляроидов, а габариты, вес  и стоимость больше; однако они  всё же незаменимы в ультрафиолетовой области спектра и при работе с мощными потоками оптического  излучения.
 
Все поляризаторы (линейные, циркулярные, эллиптические) могут  использоваться не и как поляризаторы, и как анализаторы. Анализ эллиптически поляризованного света производят с помощью компенсаторов разности хода, простейшим из которых является четвертьволновая фазовая пластинка. Часто проблему деполяризации частично поляризованного излучения обычно решают не истинной деполяризацией (это  сложная задача), а сводят её к  созданию тонкой пространственной, спектральной или временной поляризационной  структуры светового пучка.
 
2.3  Приборы для поляризационно-оптических исследований
В настоящее время существует множество приборов для поляризационно-оптических исследований, которые отличает чрезвычайное разнообразие как сфер применения, так и конструктивного оформления и принципов действия. Их используют для фотометрических и пирометрических измерений, кристаллооптических исследований, изучения механических напряжений в конструкциях, в микроскопии, в поляриметрии и сахариметрии, в скоростной фото- и киносъёмке, геодезических устройствах, в системах оптической локации и оптической связи, в схемах управления лазеров, для физических исследований электронной структуры атомов, молекул и твёрдых тел и др. Описанию многих из этих приборов посвящены отдельные работы. Мы дадим лишь краткий обзор некоторых основных классов подобных приборов.
 
  Элементом большинства  поляризационных приборов является  схема, состоящая из последовательно  расположенных на одной оси  линейного поляризатора и анализатора.  Если их плоскости поляризации  взаимно перпендикулярны, схема  не пропускает света (установка  на гашение). Изменение угла между  этими плоскостями приводит к  изменению интенсивности проходящего  через систему света по Малюса  закону (пропорционально квадрату  косинуса угла). Особое удобство  этой схемы для сравнения и  измерения интенсивностей световых  потоков обусловило её преимущественное  применение в фотометрических  поляризационных приборов -фотометрах  и спектрофотометрах (как с  визуальной, так и с фотоэлектрической  регистрацией). Поляризационные приборы  представляют собой основные  элементы оборудования для кристаллооптических  и иных исследований сред, обладающих  оптической анизотропией - естественной  или наведённой. При таких исследованиях  широко применяются поляризационные  микроскопы, позволяющие на основе  визуальных наблюдений делать  выводы о характере и величине  оптической анизотропии вещества. Для прецизионного анализа оптической  анизотропии и её зависимости  от длины волны излучения применяются  автоматические приборы с фотоэлектрической  регистрацией. Практически всегда  при количественном анализе анизотропии  требуется сопоставить оптические  свойства среды для двух ортогональных  поляризаций - линейных, если измеряется  линейный дихроизм или линейное  двулучепреломление, и круговых  при измерении дихроизма или  вращения плоскости поляризации.  Это сопоставление в электронной  схеме прибора производится на  достаточно высокой частоте, удобной  для усиления сигнала и подавления  шумов. Поэтому поляризационные  приборы такого назначения часто  включают поляризационный модулятор.
Поляризационные приборы  служат для обнаружения и количественного  определения степени поляризации  частично поляризованного света. Простейшими  из них являются полярископы —  двулучепреломляющие пластинки, в  которых используется интерференция  света в сходящихся поляризованных лучах (хроматическая поляризация). Типичный полярископ - полярископ
и т.д.................


Перейти к полному тексту работы


Скачать работу с онлайн повышением уникальности до 90% по antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru


Смотреть полный текст работы бесплатно


Смотреть похожие работы


* Примечание. Уникальность работы указана на дату публикации, текущее значение может отличаться от указанного.