На бирже курсовых и дипломных проектов можно найти готовые бесплатные и платные работы или заказать написание уникальных курсовых работ, дипломов, лабораторных работ, контрольных работ, диссертаций, рефератов по самым низким ценам. Добавив заявку на написание требуемой для вас работы, вы узнаете реальную стоимость ее выполнения.

ЛИЧНЫЙ КАБИНЕТ 

 

Здравствуйте гость!

 

Логин:

Пароль:

 

Запомнить

 

 

Забыли пароль? Регистрация

Быстрая помощь студентам

 

Результат поиска


Наименование:


доклад Природа сверхпроводимости

Информация:

Тип работы: доклад. Добавлен: 11.06.13. Сдан: 2013. Страниц: 13. Уникальность по antiplagiat.ru: < 30%

Описание (план):


УДК 6.537.001.572
 
Природа сверхпроводимости
 
Леонович Владимир
 
Ключевые слова: сверхпроводимость, критическая температура, куперовские пары, бозе-конденсат.
 
Представлена феноменологическая модель сверхпроводимости, основанная на явлениях самосогласующегося резонанса. Дано объяснение скачка теплоемкости в критической точке.
 
Из определения БСЭ узнаем: «Сверхпроводимость, свойство многих проводников, состоящее в том, что их электрическое сопротивление скачком падает до нуля при охлаждении ниже определённой критической температуры Тк, характерной для данного материала».
Определение, мягко выражаясь, странное.
Одним из важнейших завоеваний всех философий не идеалистического толка  является признание невозможности  в природе бесконечных физических параметров.
По объективным историческим причинам большая часть современного поколения ученых-естествоиспытателей испытывают неприязнь к философии. Как следствие - они плохо её изучали и плохо знают, т.е. не могут эффективно использовать достижения этой науки. В противном случае такое определение просто не появилось бы.
Из определения БСЭ следует, что проводимость проводника может быть равна бесконечности. Если кто-то начнет предлагать двоякие толкования этого определения, то отсылаем таковых к Гинзбургу В.Л. [1], вот его мнение. «Физики давно убедились, что сопротивление сверхпроводника I рода постоянному электрическому току равно нулю, и мы надеемся, что вы в это тоже поверили».
Подробная статья о сверхпроводимости  в БСЭ, сопровождающая странное определение, уже не оперирует нулевым сопротивлением. Все-таки не все плохо учили философию, и казус в определении заметили, но устранять не стали. Исправили ошибку только в подробной статье, а само определение сохранили в прежнем виде. Если его исправить, то придется переиздавать миллионы учебников и пособий. К тому же, при пользовании справочниками, инструкциями, ГОСТами и т.п. существует правило: не делать никаких выводов, и тем более, не предпринимать действий, основанных на изучаемом источнике, пока не прочитаешь источник информации до конца.
Читаем статью БСЭ дальше: «Согласно Куперу, два электрона с противоположными спинами при определённых условиях могут образовывать связанное состояние (куперовскую пару). Заряд такой пары равен 2e. Пары обладают нулевым значением спина и подчиняются Бозе — Эйнштейна статистике. Образуясь при переходе металла в сверхпроводящее состояние, пары испытывают т. н. бозе-конденсацию, и поэтому система куперовских пар обладает свойством сверхтекучести».
Как известно, электроны отталкиваются, и противоположные спины тоже отталкиваются, и никак не могут способствовать образованию «связанного состояния» двух электронов.
Эту нелепость, как и казус с  нулевым сопротивлением, тоже заметили - и в более подних справочниках спин-спиновые взаимодействия уже не фигурируют в качестве обоснования. Однако, «связанное состояние» не исчезло, а получило другое малоубедительное обоснование, не подверженное ни критике, ни проверке, требующее лишь веры. Речь об энергетической щели в состояниях куперовских пар.
Помните характер сентенции Гинзбурга: физики убедились – а остальные должны верить.
Мало кому пока удается найти наглядную и точную интерпретацию квантовых представлений. Вот, например, бозе-конденсат, что это такое? Можно указать только последовательность его создания. Сначала было электронное облако проводимости, в котором электроны совершали хаотические движения, обеспечивая основную часть тепловой энергии. Затем, при понижении температуры, электроны образовали куперовские пары. Здравый смысл и интуиция противятся этому противоестественному объединению, но не нашли другого способа для объяснения целого класса явлений.
При дальнейшем понижении температуры, куперовские пары, ничуть не уплотняясь, что свойственно конденсатам, образуют «нечто» уже под названием бозе-конденсат. Это те же попарно связанные электроны проводимости, но вдруг потерявшие возможность независимого движения. Они способны двигаться только как единое целое в составе облака. Почему именно так? Ответ универсальный: потому что такое представление дает возможность хоть что-то объяснить. Приведем две цитаты из [1].
Цитата первая.
«В куперовской паре электроны находятся на большом расстоянии, которое может быть в тысячи раз больше, чем среднее расстояние между электронами, т.е. между двумя составляющими пару электронами свободно «бегает» огромное количество других электронов, относящихся к другим парам. Это как бы большущая толпа, в которой вы видите своего друга далеко от себя, но всё же не теряете его из виду». Конец цитаты.
Прочитав такое, приходишь в  недоумение, и хочется сразу что-то уточнить и возразить. Во-первых, это очень похоже на запутанные частицы, а во-вторых, непонятно о чем речь, если о бозе-конденсате, то почему частицы бегают друг перед другом, где же целое. Но, дочитав раздел до конца, желание возражать пропадает. Судите сами. Цитата вторая.
«Действительно, куперовские пары электронов могут двигаться без трения. Дело в том, что электроны в такой паре разделены большим расстоянием, а энергии их одинаковы (рис. 33).
 
Рис. 33. Условное изображение рассеяния куперовской пары электронов на дефекте. Кристаллическая решетка обозначена маленькими кружочками, а дефектный узел — большим черным кружком посередине. Два движущихся в противоположных направлениях электрона куперовской пары показаны штриховыми линиями. Расстояние между ними гораздо больше, чем расстояние между соседними узлами кристаллической решетки.


 
Пусть один электрон наталкивается  на дефект, но не может рассеяться произвольно, ведь его «держит» второй, спаренный электрон. В такой ситуации оба связанных электрона лишь изменяют направление своего движения, однако не меняют своей энергии, а это и значит, что они движутся без трения.
… И наконец, скажем заключительные в этой главе слова: сколь бы сложным ни казалось явление сверхпроводимости после нашего описания, на самом деле оно еще сложнее. Сверхпроводимость обусловлена коллективным, а не только парным поведением электронов. Взаимосвязаны движения не только двух электронов в куперовской паре, но и всех пар между собой». Конец цитаты.
По Гинзбургу, куперовскую пару могут составить два любых электрона, лишь бы спины были противоположны. А это всегда возможно, только с той или иной вероятностью, связанной с проецированием спина на произвольное направление. Проверить действительное существование таких пар нет никакой возможности. Удобная теория. Но Купер, видимо, имел в виду все-таки согласованное движение пар.
 
Электронное облако проводимости может передвигаться как целое. Не нарушая этого требования, только в тороидальном проводнике с идеальной симметрией. Это очень жесткое ограничение, поэтому его решают (вынуждено) смягчить, и добавляют облаку свойство сверхтекучести. Видимо, это очередная оговорка интерпретаторов. Если облако может двигаться только как целое, то надо говорить о сверхпроницаемости, а не о сверхтекучести, т.к. это далеко не одно и то же.
Как-то не везет сверхпроводимости  с интерпретациями. Наверное, это  не случайно, и причина в том, что  в явлении сверхпроводимости до настоящего времени нет полной ясности. Похоже, что изначально допущенная неточность в определении задала неверное направление поиска, вот и блуждаем до сих пор.
 
Отвлечемся, наконец, от анализа современных теорий сверхпроводимости, и попробуем последовательно и планомерно вникнуть в проблему, на сколько позволят накопившиеся достоверные факты.
Скрытый от нас механизм реализации сверхпроводимости притягательно загадочен, а суть явления проста, но требует корректного описания, которое можно представить следующим образом.
При температурах ниже некоторого критического значения, в материалах со специфической структурой, сопротивление проводимости лавинообразно падает до очень низких значений, при этом затухание тока в замкнутом проводнике становится неощутимым на неопределенное время.
(Справка: в 1957г. в опыте Коллинза ток в замкнутой цепи без источника тока не прекращался в течение 2,5 лет).
В такой интерпретации задача существенно  конкретизируется.
Если сопротивление не равно  нулю, а ток не затухает, то можно утверждать, что имеет место внешняя подпитка. А это значит, что решение надо искать с привлечением открытых систем.
Но ток не только не затухает, он еще и не увеличивается. Это важно. Значит, подпитка имеет резонансный  характер.
Таким образом, наша задача сводится к поиску механизма взаимодействия (электронов с ионной решеткой и с окружающей средой), способного обеспечить требуемую резонансную подпитку. Это значит, что надо отвлечься от статистического описания процесса, и постараться понять, что же происходит с каждым отдельным электроном в каждом конкретном случае.
 
 
Еще раз обратим внимание на постановку задачи. Мы не ищем аргументы для обоснования резонансной подпитки тока сверхпроводимости. Мы уже точно знаем, что она есть. Мы ищем механизм её реализации.
 
Чтобы понять физический процесс, обеспечивающий эффект сверхпроводимости, необходимо, как минимум, иметь максимально полное представление о естественной проводимости. С неё и начнем.
Рассмотрим тонкий длинный проводник в нейтральном состоянии. На один конец провода имплантируем некоторое количество электронов. Что произойдет? С точки зрения математической макро модели, электроны, получив первый же температурный толчок, отправятся в свободный полет, т.к. проводник нейтрален. Однако, мы знаем, что этого не происходит. Значит, для электронов существует потенциальный барьер, который удерживает электроны, в результате чего потенциал всего проводника несколько возрастает. Это неоспоримый факт. Но нас интересует, как это происходит, т.е. процесс распространения потенциала по проводу.
Современная теория проводимости утверждает, что эффект распространения потенциала как и ток проводимости реализуется облаком электронов, не связанных конкретно ни с одним атомом-ионом. В этом случае в облаке происходит волнообразное распространение фронта повышенной плотности электронов, сопровождаемое выравниванием потенциала по длине провода.
Облако подвижных отрицательных  электронов, пронизывающее решетку  ионов, невозможно представить совершенно индифферентным к положительным ионам. В хаотическом тепловом движении происходит множество условных столкновений ионов с электронами. Условных, потому что в бытовом смысле никаких столкновений нет. Частицы и их образования взаимодействуют только полями, а вещество в контакт не вступает. Из-за этого «столкновения» и названы рассеянием.
В названии скрыт подвох, а именно: по умолчанию предполагается, что все «столкновения» и есть рассеяние. Но это всего лишь утвердившийся стереотип. Мы обязаны рассмотреть возможность рекомбинации ионов в нормальные атомы, которые, правда, тут же распадутся под действием  сил, изначально обеспечивающих формирование облака проводимости.
Кратковременные захваты электронов ионами реализуют одну из составляющих омического сопротивления.   При каждом акте поглощения и последующего отторжения электрона, ионы будут испытывать толчки, приводящие в конечном счете к увеличению температуры проводника.
Другая часть омического сопротивления  реализуется без захвата электронов. В этом случае взаимодействие электронов и ионов действительно необходимо рассматривать как упругое рассеяние.
Интерпретируя взаимодействие электронов с ионами как рассеяние, необходимо учесть важную особенность: объекты рассеяния при взаимодействии не отталкиваются, а притягиваются. Это значит, что электрон, пролетая мимо иона, который остается справа, отклонится тоже в правую сторону, т.е. аналогия с отражением твердых шаров не действует. При таком рассеянии отражение электронов в противоположную сторону практически невозможно. Для определенности, назовем такое взаимодействие электрона на ионе - пролетным.
Принимая во внимание выше сказанное, будем считать, что омическое  сопротивление реализуется сразу  по двум алгоритмам: захватному и пролетному.
Атомы в твердых телах упакованы достаточно плотно, и плотность упаковки мало зависит от типа атома, т.к. размер атомов практически не зависит от их массы. Просветы между атомами составляют несколько процентов от радиуса электронной оболочки.
Пространство, отведенное электронам проводимости в проводнике, можно представить как объемную ячеистую структуру из тонкой неразрывной пленки. Эта структура непрерывно и хаотически меняет конфигурацию, затрудняя движение электронов по направлению тока.
При понижении температуры, колебания  атомов уменьшаются, что облегчает продвижение электронов. Этот эффект соответствует уменьшению сопротивления проводника. Эффект уменьшения сопротивления при понижении температуры можно характеризовать, как процесс с положительной обратной связью, т.к. при снижении температуры уменьшается сопротивление, что в свою очередь приводит к меньшему нагреву проводника собственным током.
Рассмотрим проводник с током  в условии постоянного понижения  температуры. Колебания атомов становятся все меньше, и при некоторой  температуре отклонение их от положения равновесия станет меньше просвета между атомами, т.е. меньше толщины гипотетической пленки. В этом случае пространство между атомами можно рассматривать как неподвижную конструкцию, созданную тонкой пленкой проводимости, а колебания атомов рассматривать как флуктуацию толщины этой пленки. При понижении температуры, траектории электронов проводимости становятся всё менее хаотичными. Траектория каждого электрона, прошедшего через заданную точку, всё меньше будет отличается от траекторий предшествующих электронов, и в какой-то момент, соответствующий конкретной температуре, эти траектории можно считать физически совпадающими. Назовем такие устойчивые траектории, если они возникают, треками.
При некоторой, достаточно низкой температуре, но которая еще выше критической, в некоторых веществах может возникнуть ситуация, при которой все взаимодействия могут стать только пролетными. При этом скорость роста проводимости при понижении температуры должна замедлится (перегиб в характеристике), т.к. исчезнет приращение, связанное с уменьшением захватов.
 
Обратимся еще раз к взаимодействию электронов проводимости с ионами решетки. При свом движении вдоль проводника электрон не может миновать хоть один атом на своем пути, не испытав на нем пролетного рассеивания (захватов уже нет). Здесь мы пренебрегаем редчайшими случаями, когда электрон пролетает точно между неподвижными ионами.
Каждый ион находится в тепловом движении, вследствие чего, электрон каждый раз испытывает различное непредсказуемое воздействие. Пролетая мимо иона, электрон ведет себя аналогично космическому аппарату, пролетающему мимо планеты. Если ион неподвижен, то скорости подлета и удаления равны, меняется только направление. Если же ион находится в движении (интересующий нас случай), то электрон приобретает еще и приращение скорости, положительное или отрицательное, в зависимости от соотношения скоростей иона и электрона во времени и в пространстве. (Прием используют для разгона космических аппаратов, производимого только за счет маневра).
 
Выявленный эффект (возможность  маневрирования ускорением и замедлением при взаимодействии электрона с ионом) свидетельствует, что механизм для реализации требуемого резонансного взаимодействия найден.
Теперь необходимо определить, использует ли природа именно этот механизм, т.е. является ли выявленный эффект достаточным, и не следует ли искать что-то другое.  Для этого придется  провести анализ возможностей выявленного эффекта. И уже по результатам анализа сделать окончательный вывод.
 
В случае возникновения, распределенного  по замкнутой кривой резонанса, движение электронов по резонансному треку уже  нельзя считать инерционным, – и  это устраняет мистический характер явления. Электроны проводимости в  этом случае движутся с постоянной средней скоростью, поддерживаемой за счет энергии самосогласующейся проводящей среды.
 
Исходя из убежденности, что резонансы  тока сверхпроводимости существуют, проведем анализ гипотетических свойств  этих резонансов.
Маловероятно, что абсолютно все ионы находятся в условиях резонанса. Но даже если это так, то нам все равно необходимо рассмотреть менее благоприятный вариант, при котором по траектории трека периодически размещены ионы, находящиеся в резонансе и осуществляющие необходимую и достаточную стабилизацию электронов проводимости. Для этого необходимо, чтобы пространственная конфигурация каждого трека тоже была периодической, и определяла бы положение резонирующих ионов. А это зависит от типа неоднородностей и их распределения в структуре вещества. Назовем резонирующие ионы узлами стабилизации.
При исследовании свойств сложных функций эффективен метод предельных граничных значений. Предположим, что ток сверхпроводимости находится в состоянии идеального резонанса. Это значит, что каждый электрон, пролетевший контрольный узел стабилизации, периодически возвращается в эту точку с той же величиной своего импульса. Это в свою очередь означает, что это же происходит во всех узлах стабилизации. Как раньше выяснили, такая ситуация возможна лишь при неподвижных ионах, а т.к. ионы, по условию задачи, колеблются, то это может значить лишь, что все резонансные ионы в момент пролета электронов находятся в вершинах синусоид, т.е. с максимальным или минимальным смещением. Таким образом, прояснилась общая картина резонанса. Все ионы узлов стабилизации трека колеблются с одинаковой частотой, кратной частоте пролета электронов проводимости, и частота каждого следующего узла сдвинута на определенную фазу по отношению к частоте предыдущего узла и, кроме того, согласована по фазе с электронами проводимости.
В случае идеального резонанса затрат на поддержание тока сверхпроводимости  не требуется. Но идеальных резонансов не существует.
Рассмотрим реальную ситуацию в максимально доступной сложности. На этот раз используем другое крайнее значение. Предположим, что петля тока короткая, и на ней только один узел стабилизации, который является достаточным для поддержания резонанса. В этом случае, электрон возвращается в контрольную точку всякий раз с разным значением импульса, незначительно отличающимся от стартового. После взаимодействия с ионом электрон восстанавливает свое первоначальное значение (стартовый импульс). Мы рассматриваем реальную ситуацию, значит, восстановление будет не идеальным в каждом конкретном случае, но достаточно идеальным, если его рассматривать в среднем. Для нашего анализа допустимо считать восстановление идеальным после каждого взаимодействия.
На протяжении трека электрон приобретает  возмущение тепловой природы, т.е. хаотическое. Импульс возмущенного электрона можно представить графически, как два вектора: постоянного стартового импульса и импульса приращения на вершине первого. Если совместить множество реализаций на одном графике, то получим изображение, очень похожее на одуванчик. Средний импульс цветка одуванчика, т.е. статистическая сумма приращений, равен нулю, т.к. ток не изменяется. Однако, хорошо известно, что в этом случае усредненная полная энергия возмущенного электрона (одуванчика) будет всегда больше энергии стабилизированного электрона (одуванчика без цветка). Нам удалось выяснить, не вникая во множественные подробности теплового взаимодействия, конечный результат резонансного цикла. Он состоит в следующем. Стабилизированный электрон, пролетая свою замкнутую траекторию, приобретает энергетическое приращение произвольного знака. Но усредненное во времени приращение всегда больше нуля. Пролетая узел синхронизации, электрон отдает этот статистический избыток в накопитель узла, т.е. резонансным колебаниям ионов решетки. Эта энергия затем используется для стабилизации электрона проводимости, когда приращению энергии электрона случится быть отрицательным.
Электрон отдает свою энергию иону в формате хаотичного импульса приращения, а ион принимает эти импульсы преобразованными, уже как приращение с постоянным направлением.
Синхронизированные и одновременно синхронизующие колебания ионов  решетки можно условно отнести к тепловому движению. Для этого их надо рассматривать как неравновесную составляющую тепловой энергии одной из степеней свободы. В этом есть определенный смысл, т.к. именно на эти колебания уходит тепловая энергия, которую при измерениях теплоемкости идентифицируют как скачок в критической точке.
Рассмотрим этот процесс более  подробно. Пролетая мимо иона, как уже  выяснили, электрон или ускоряется, или тормозится. Ион же, независимо от реакции электрона, в любом варианте испытывает воздействие импульса всегда направленного в сторону электрона. Это воздействие вызывает ничтожное, но периодически повторяющееся,  смещение иона от состояния равновесия в ионной решетке, что приводит к вынужденным колебаниям иона.
Если собственная частота иона в кристаллической решетке будет кратна средней частоте пролета электронов, то возникнет резонанс – и амплитуда колебаний иона начнет резко возрастать. Этот эффект вызовет более энергичное согласующее воздействие иона на пролетающие электроны, т.к. амплитуда согласующих приращений скорости для электронов увеличится. В результате скорость электронов и дистанция между ними будут стабилизироваться эффективнее, что усилит резонансное раскачивание иона. Возникнет лавинообразный процесс резонансной само стабилизации потока электронов и колебаний ионов, который быстро достигнет своего насыщения в форме установившегося тока сверхпроводимости. (Насыщение вызывается достижением нелинейной области).
Резонансная, поперечная раскачка ионов  и есть тот лавинообразный процесс, который поглощает тепловую энергию, создавая скачкообразное увеличение теплоемкости проводника.
Если установившийся ток сверхпроводимости  вызывает раскачку ионов точно с частотой кратной собственной частоте иона, то попытка чуть-чуть уменьшить плотность тока сверхпроводимости вызовет уменьшение частоты пролета электронов, которая сразу начнет компенсироваться резонансным воздействием поперечного колебания ионов – и величина тока восстановится за счет уменьшения энергии колебаний решетки. Этот эффект действует в очень узком диапазоне интенсивности тока сверхпроводимости, определяемого шириной конкретной резонансной моды.
 
Поперечные синхронные колебания ионов не вызывают электромагнитного излучения, т.к. противофазно сбалансированы.
Таким образом, затухание тока в контуре действительно абсолютно отсутствует, более того, ток может произвести некоторую работу, не испытывая затухания. Однако, ток в контуре не является исключительно током сверхпроводимости, в нем присутствует ток подпитки.
Для доказательства того, что сверхпроводимость  реализуется именно по такому алгоритму, можно провести простой эксперимент.
Если замкнутый проводник с известными свойствами сверхпроводимости охладить до температуры соответствующей оптимальному резонансу, т.е. ниже критической точки, и только потом возбудить в нем ток, то температура проводника самопроизвольно уменьшится на величину, которую рассчитать совершенно нетрудно, зная характеристику теплоемкости и другие параметры проводника.
 
Продолжим наш анализ. Очевидно, что плотность электронов проводимости остается в образце неизменной. Увеличение тока обеспечивается только за счет увеличения скорости электронов. От величины скорости электронов зависят почти все само согласующиеся параметры: частота пролетов электронов, продолжительность и фаза взаимодействия, и все прочие. Совершенно естественно, что условия само согласования должны иметь некоторый диапазон, определяемый условиями резонанса. Ограничение плотности тока сверху – факт известный. Однако, вполне возможно, что ток ограничен не только сверху, но и снизу. Это должно выражаться в невозможности возбуждения очень малого тока, при наличии условий, достаточных для возбуждения обычных токов сверхпроводимости.
 
Эксперимент по проверке этого предположения, по идее, очень прост. Необходимо раскрутить опытный образец до некоторой скорости и, поддерживая скорость, охладить образец ниже критической точки. Затем резко остановить вращение образца.
Контролирующий прибор зарегистрирует скачок магнитного потока, т.к. решетка из ионов остановится, а электроны продолжат движение по инерции. По изменению магнитного потока во времени производятся соответствующие выводы. В случае невыполнения условий резонанса, а они обязательно должны нарушиться при достаточно малой групповой скорости электронного облака, т.е. малой скорости раскрутки, импульс магнитного потока должен быть затухающим.
 
Если принять во внимание, что период структуры узлов  стабилизации  очень маленький, то кратных частот пролета электронов наберется достаточно много, что приведет к появлению амплитудной нарезки тока, зависящей от его величины, а точнее от частоты пролетов. Максимумы этой нарезки будут соответствовать точному совпадению частоты пролетов электронов кратным частотам ионной решетки. Эффект уже зарегистрирован, и трактуется как квантование магнитного потока [1, 6].
 
 
Экспериментально установлено, что при наличии тонких перегородок  изготовленных из не сверхпроводящего вещества (обычно это диэлектрик), а также при наличии коротких сужений, в зоне неоднородности возникает электромагнитное излучение. Это происходит потому, что поперечные колебания решетки в зоне неоднородности перестают удовлетворять условиям резонанса т.е. перестают быть противофазно сбалансированными. При малой интенсивности излучения диссипативный процесс может быть скомпенсирован, и в этом случае затухание тока не произойдет. С точки зрения квантовой модели конденсата Эйнштейна-Бозе этот эффект принципиально нельзя объяснить без привлечения подкачки из эфирного энергетического изобилия. Вот и получается, что ошибочно выбранная модель приводит в тупик, выход из которого без мистики невозможен.
 
Если исследовать зависимость  параметров сверхпроводимости от концентрации примеси в веществе проводника, то эта зависимость должна иметь форму колокола, т.к. от плотности элементов, вносящих неоднородность в структуру сплава, зависит длина характерного периода треков, а резонанс наступает только при определенном периоде. То же самое можно сказать о влиянии геометрических форм. Например, при исследовании зависимости критической температуры от толщины фольги при воздействии продольного магнитного поля, обнаружился явный максимум, т.е. критическая температура имеет максимум не в самой тонкой и не в самой толстой фольге.
 
При воздействии на ток сверх  проводимости продольным постоянным магнитным  полем, электроны начнут перемещаться по очень пологим спиральным траекториям, что вызовет частичное смещение тока к поверхности проводника. Магнитное поле внутри проводника компенсируется, а плотность тока по сечению проводника станет неравномерной. Возникнет скачок поверхностного тока. Когда при увеличении магнитного поля весь ток станет поверхностным, дальнейшее увеличение поля будет вызывать уменьшение периода спирали поверхностного тока, что повлечет увеличение кривизны треков. Это, при некотором значении кривизны, может привести к нарушению условий резонанса. Ток сверхпроводимости может сорваться и просто по причине чрезмерной плотности поверхностного тока для данного типа вещества. Возможностей для  нарушения сверхпроводимости множество, но они поддаются осмыслению и анализу.
 
Так как характеристики треков не могут быть абсолютно одинаковыми, то при температуре, близкой к критической, должна возникать пятнистая в поперечном сечении (нитевидная) структура проводимости. В связи с тем, что процесс самосогласования носит лавинно образный характер, то наблюдать нитевидную структуру сверхпроводимости достаточно сложно. Однако, лавинообразный процесс не мешает наблюдать ту же нитевидную структуру для остаточной, обычной проводимости, которая сохраняется в самых неблагоприятных треках, и наблюдается в экспериментах.
Первый тип сверхпроводимости  определяется наличием в веществе треков только с очень близкими параметрами. Второй тип предполагает множество разных треков с плавным разбросом параметров.
 
Для сверхпроводящих материалов, изготовленных  методом порошковой технологии, все  параметры сверхпроводимости (если она будет) будут, как правило, хуже по сравнению с проводами, изготовленными методом технологии плавления.
Но это только, как правило, т.к. с другой стороны, вещества не склонные к сверхпроводимости в обычном состоянии, например, золото, могут приобрести сверхпроводимость, если изготовить их из порошка.
 
Два любых электрона (условно помеченных), движущихся по одному треку, для стороннего наблюдателя будут производить впечатление согласованного движения. Оно и есть согласованное, но не между электронами, а между каждым электроном и токоведущим каналом - треком. Как Купер сумел это интуитивно прочувств
и т.д.................


Перейти к полному тексту работы


Скачать работу с онлайн повышением уникальности до 90% по antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru


Смотреть полный текст работы бесплатно


Смотреть похожие работы


* Примечание. Уникальность работы указана на дату публикации, текущее значение может отличаться от указанного.