На бирже курсовых и дипломных проектов можно найти образцы готовых работ или получить помощь в написании уникальных курсовых работ, дипломов, лабораторных работ, контрольных работ, диссертаций, рефератов. Так же вы мажете самостоятельно повысить уникальность своей работы для прохождения проверки на плагиат всего за несколько минут.

ЛИЧНЫЙ КАБИНЕТ 

 

Здравствуйте гость!

 

Логин:

Пароль:

 

Запомнить

 

 

Забыли пароль? Регистрация

Повышение уникальности

Предлагаем нашим посетителям воспользоваться бесплатным программным обеспечением «StudentHelp», которое позволит вам всего за несколько минут, выполнить повышение уникальности любого файла в формате MS Word. После такого повышения уникальности, ваша работа легко пройдете проверку в системах антиплагиат вуз, antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru. Программа «StudentHelp» работает по уникальной технологии и при повышении уникальности не вставляет в текст скрытых символов, и даже если препод скопирует текст в блокнот – не увидит ни каких отличий от текста в Word файле.

Результат поиска


Наименование:


реферат Классификация веществ по магнитным свойствам

Информация:

Тип работы: реферат. Добавлен: 29.04.2012. Сдан: 2011. Страниц: 8. Уникальность по antiplagiat.ru: < 30%

Описание (план):


    Классификация веществ по магнитным  свойствам 

  По реакции на внешнее магнитное поле и характеру внутреннего магнитного упорядочения все вещества в природе можно подразделить на пять групп: диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики, антиферромагнетики и ферримагнетики. Перечисленным видам магнетиков соответствуют пять различных видов магнитного состояния вещества: диамагнетизм, парамагнетизм, ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм. 

К диамагнетикам  относят вещества, у которых магнитная  восприимчивость отрицательна и не зависит от напряженности внешнего магнитного поля. К диамагнетикам относятся инертные газы, водород, азот, многие жидкости (вода, нефть и ее производные), ряд металлов (медь, серебро, золото, цинк, ртуть, галлий и др.), большинство полупроводников (кремний, германий, соединения АЗВ5, А2В6) и органических соединений, щелочно-галоидные кристаллы, неорганические стекла и др. Диамагнетиками являются все вещества с ковалентной химической связью и вещества в сверхпроводящем состоянии. 

К парамагнетикам относят вещества с положительной  магнитной восприимчивостью, не зависящей  от напряженности внешнего магнитного поля. К числу парамагнетиков относят  кислород, окись азота, щелочные и  щелочноземельные металлы, некоторые  переходные металлы, соли железа, кобальта, никеля и редкоземельных элементов. 

К ферромагнетикам  относят вещества с большой положительной магнитной восприимчивостью (до 106), которая сильно зависит от напряженности магнитного поля и температуры. 

Антиферромагнетиками  являются вещества, в которых ниже некоторой температуры спонтанно возникает антипараллельная ориентация элементарных магнитных моментов одинаковых атомов или ионов кристаллической решетки. При нагревании антиферромагнетик испытывает фазовый переход в парамагнитное состояние. Антиферромагнетизм обнаружен у хрома, марганца и ряда редкоземельных элементов (Се, Nd, Sm, Тm и др.). Типичными антиферромагнетиками являются простейшие химические соединения на основе металлов переходной группы типа окислов, галогенидов, сульфидов, карбонатов и т.п. 

К ферримагнетикам  относят вещества, магнитные свойства которых обусловлены нескомпенсированным  антиферромагнетизмом. Подобно ферромагнетикам  они обладают высокой магнитной  восприимчивостью, которая существенно  зависит от напряженности магнитного поля и температуры. Наряду с этим ферримагнетики характеризуются и рядом существенных отличий от ферромагнитных материалов. 

Свойствами ферримагнетиков  обладают некоторые упорядоченные  металлические сплавы, но, главным  образом,- различные оксидные соединения, среди которых наибольший практический интерес представляют ферриты
Применяемые в  электронной технике магнитные  материалы подразделяют на две основные группы: магнитотвердые и магнитомягкие. В отдельную группу выделяют материалы  специального назначения. 

К магнитотвердым относят материалы с большой  коэрцитивной силой Нс. Они перемагничиваются  лишь в очень сильных магнитных  полях и служат для изготовления постоянных магнитов. 

К магнитомягким  относят материалы с малой  коэрцитивной силой и высокой магнитной проницаемостью. Они обладают способностью намагничиваться до насыщения в слабых магнитных полях, характеризуются узкой петлей гистерезиса и малыми потерями на перемагничивание. Магнитомягкие материалы используются в основном в качестве различных магнитопроводов: сердечников дросселей, трансформаторов, электромагнитов, магнитных систем электроизмерительных приборов и т. п.
Условно магнитомягкими считают материалы, у которых  Нс < 800 А/м, а магнитотвердыми - с  Нс > 4 кА/м. Необходимо, однако, отметить, что у лучших магнитомягких материалов коэрцитивная сила может составлять менее 1 А/м, а лучших магнитотвердых материалах ее значение превышает 500 кА/м. По масштабам применения в электронной технике среди материалов специального назначения следует выделить материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ), ферриты для устройств сверхвысокочастотного диапазона и магнитострикционные материалы. 

Внутри каждой группы деление магнитных материалов по родам и видам отражает различия в их строении и химическом составе, учитывает технологические особенности и некоторые специфические свойства. 

Свойства магнитных  материалов определяются формой кривой намагничивания и петли гистерезиса. Магнитомягкие материалы применяются  для получения больших значений магнитного потока. Величина магнитного потока ограничена магнитным насыщением материала, а потому основным требованием к магнитным материалам сильноточной электротехники и электроники является высокая индукция насыщения. Свойства магнитных материалов зависят от их химического состава, от чистоты используемого исходного сырья и технологии производства. В зависимости от исходного сырья и технологии производства магнитомягкие материалы делятся на три группы: монолитные металлические материалы, порошковые металлические материалы (магнитодиэлектрические) и оксидные магнитные материалы, кратко называемые ферритами.
Помимо высокой  магнитной проницаемости и малой  коэрцитивной силы магнитомягкие материалы  должны обладать большой индукцией  насыщения, т.е. пропускать максимальный магнитный поток через заданную площадь поперечного сечения магнитопровода. Выполнение этого требования позволяет уменьшить габаритные размеры и массу магнитной системы. 

Магнитный материал, используемый в переменных полях, должен иметь, возможно, меньшие потери на перемагничивание, которые складываются в основном из потерь на гистерезис и вихревые токи. 

Для уменьшения потерь на вихревые токи в трансформаторах  выбирают магнитомягкие материалы  с повышенным удельным сопротивлением. Обычно магнитопроводы собирают из отдельных изолированных друг от друга тонких листов. Широкое применение получили ленточные сердечники, навиваемые из тонкой ленты с межвитковой изоляцией из диэлектрического лака. К листовым и ленточным материалам предъявляется требование высокой пластичности, благодаря которой облегчается процесс изготовления изделий из них. 

Важным требованием  к магнитомягким материалам является обеспечение стабильности их свойств, как во времени, так и по отношению  к внешним воздействиям, таким, как  температура и механические напряжения. Из всех магнитных характеристик наибольшим изменениям в процессе эксплуатации материала подвержены магнитная проницаемость (особенно в слабых полях) и коэрцитивная сила. 

Отличие ферро- и антиферромагнетиков 

  Ферромагнетики — вещества (как правило, в твёрдом кристаллическом или аморфном состоянии), в которых ниже определённой критической температуры (точки Кюри) устанавливается дальний ферромагнитный порядок магнитных моментов атомов или ионов (в неметаллических кристаллах) или моментов коллективизированных электронов (в металлических кристаллах). Ландау предсказал существование диамагнетизма свободных электронов. 

Свойства  ферромагнетиков 

Ферромагнетики  сильно втягиваются в область  более сильного магнитного поля.
Магнитная восприимчивость ферромагнетиков положительна и значительно больше единицы.
При не слишком  высоких температурах ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий.
Представители ферромагнетиков 

Среди химических элементов ферромагнитны переходные элементы Fe, Со и Ni (3 d-металлы) и редкоземельные металлы Gd, Tb, Dy, Ho, Er. (См. Таблица 1) 

Таблица 1. —  Ферромагнитные металлы
Металлы Tc?,  К Js0 ?, Гс Металлы Tc?,  К Js0 ?, Гс
Fe 1043 1735,2 Tb 223 2713
Co 1403 1445 Dy 87 1991,8
Ni 631 508,8 Ho 20 3054,6
Gd 289 1980 Er 19,6 1872,6
 
? Js0 — величина намагниченности единицы объёма при абсолютном нуле температуры, называемая спонтанной намагниченностью.
? Tc — критическая  температура, связанная с фазовым  переходом из парамагнитного в ферромагнитное состояние, называемая точкой Кюри. 

Для 3d-металлов и Gd характерна коллинеарная ферромагнитная атомная структура, а для остальных  редкоземельных ферромагнетиков — неколлинеарная (спиральная и др.; см. Магнитная структура). 

Среди соединений 

Ферромагнитны также многочисленные металлические  бинарные и более сложные (многокомпонентные) сплавы и соединения упомянутых металлов между собой и с другими  неферромагнитными элементами, сплавы и соединения Cr и Mn с неферромагнитными элементами (так называемые Гейслеровы сплавы), соединения ZrZn2 и ZrxM1-xZn2 (где М — это Ti, Y, Nb или Hf), Au4V, Sc3In и др. (Таблица 2), а также некоторые соединения металлов группы актиноидов (например, UH3).Соединение Tc, К  
 
 
 
 
 

Соединение Tc, К Соединение Tc, К
Fe3AI 743 TbN 43
Ni3Mn 773 DyN 26
FePd3 705 EuO 77
MnPt3 350 MnB 578
CrPt3 580 ZrZn2 35
ZnCMn3 353 Au4V 42–43
AlCMn3 275 Sc3ln 5–6
 
 
Особую группу ферромагнетиков образуют сильно разбавленные растворы замещения парамагнитных атомов, например Fe или Со в диамагнитной матрице Pd. В этих веществах атомные магнитные моменты распределены неупорядоченно (при наличии ферромагнитного порядка отсутствует атомный порядок). Ферромагнитный порядок обнаружен также в аморфных (метастабильных) металлических сплавах и соединениях, аморфных полупроводниках, в обычных органических и неорганических стёклах, халькогенидах (сульфидах, селенидах, теллуридах) и т. п. Число известных неметаллических ферромагнетиков пока невелико. Это, например, ионные соединения типа La1-x CaxMnO5(0,4 > x > 0,2), EuO, Eu2SiO4, EuS, EuSe, EuI2, CrB3 и т. п. У большинства из них точка Кюри лежит ниже 1 К. Только у соединений Eu, халькогенидов, CrB3 значение Q ~ 100 К. 

Антиферромагнетики  

Антиферромагнетик - вещества, в которых ниже некой положительной температуры спонтанно возникает антипараллельная ориентация элементарных магнитных моментов.
Среди элементов  антиферромагнетиками являются твёрдый  кислород (a-модификация при ), хром ( ), а также ряд редкоземельных металлов. В последних обычно наблюдаются сложные антиферромагнитные структуры в температурной области между   и ( ). При более низких температурах они становятся ферромагнетиками. Данные о наиболее известных антиферромагнетиках - редких землях - приведены в таблице 3. 

Таблица 3. Данные о наиболее известных антиферромагнетиках.
Элемент T1, K TN, K
Dy 85 179
Ho 20 133
Er 20 85
Tm 22 60
Tb 219 230
 
Антиферромагнетики  среди химических соединений 

Число известных  химических соединений, которые становятся антиферромагнетиками при определённых температурах, приближается к тысяче. Ряд наиболее простых антиферромагнетиков  и их температуры   приведены в таблице 2. Большая часть антиферромагнетиков обладает значениями , лежащими существенно ниже комнатной температуры. Для всех гидратированных солей не превышает , например  у . 
 
 
 

Таблица 4. Ряд наиболее простых антиферромагнетиков. 

Соединение TN, K
MnSO4 12
FeSO4 21
CoSO4 12
NiSO4 37
MnCO3 32,5
FeCO3 35
CoCO3 38
NiCO3 25
MnO 120
FeO 190
CoO 290
NiO 650
MnF2 72
FeF2 250
CoF2 37,7
NiF2 73,2
 
 Антиферромагнетизм, одно из магнитных состояний вещества, отличающееся тем, что элементарные (атомные) магнитики соседних частиц вещества ориентированы навстречу друг другу (антипараллельно), и поэтому намагниченность тела в целом очень мала. Этим Антиферромагнетизм отличается от ферромагнетизма, при котором одинаковая ориентация элементарных магнитиков приводит к высокой намагниченности тела. 
 
 
 
 

Кривая  намагничивания магнитного материала 

 Зависимость макрообъема ферромагнетика от напряженности внешнего магнитного поля. Для получения кривой намагничивания в качестве исходного принимают размагниченное состояние образца, при котором в отсутствии внешнего поля индукция равна нулю, т.к. магнитные моменты доменов статистически равновероятно распределяются по всем возможным направлениям легкого намагничивания. На практике размагничивание ферромагнетика осуществляется путем воздействия переменным магнитным полем, амплитуду напряженности которого понижают до нуля. 
 
 


Рис. 1. а — кривая первого  намагничивания: I —  область обратимого намагничивания, II —  область Рэлея, III — область наибольших проницаемостей, IV —  область приближения  к насыщению, V — область парапроцесса; б — схематическое изображение процессов намагничивания в многодоменном ферромагнетике. 

1-я зона характеризует  обратимое смещение доменных  границ. 2-я зона – область сильных  полей; характеризует смещение  доменных границ. 3-я зона – механизм намагничивания увеличивается; домены имеют небольшой угол с Н; 4-я зона – техническое насыщение; все домены ориентированы зоне Н. 
 
 

Явление магнитострикции 

  Магнитострикция  — эффект изменения формы тела при воздействии на него магнитного поля. Эффект вызван изменением взаимосвязей между атомами в кристаллической решётке, и поэтому свойственен всем веществам. Изменение формы тела может проявляться, например, в растяжении, сжатии, изменении объёма, что зависит как от действующего магнитного поля, так и от кристаллической структуры тела. Наибольшие изменения размеров обычно происходят у сильномагнитных материалов. Их относительное удлинение ?L / L обычно варьируется в пределах 10-5…10-2. 

 При перемагничивании  ферромагнетика имеет место магнитное взаимодействие элекектронов, которое влияет на межатомное расстояние, вызывая деформацию кристаллической решетки, что сопровождается изменением линейных размеров тела и появлением соответствующей магнитоупругой энергии. Это явление называется магнитострикцией.
ри перемагничивании ферромагнетика имеет место магнитное  взаимодействие элекектронов, которое  влияет на межатомное расстояние, вызывая  деформацию кристаллической решетки, что сопровождается изменением линейных размеров тела и появлением соответствующей магнитоупругой энергии. Это явление называется магнитострикцией.
ри перемагничивании ферромагнетика имеет место магнитное  взаимодействие элекектронов, которое  влияет на межатомное расстояние, вызывая  деформацию кристаллической решетки, что сопровождается изменением линейных размеров тела и появлением соответствующей магнитоупругой энергии. Это явление называется магнитострикцией. 
 

Магнитные и  другие физические свойства ферромагнетиков  обладают специфической зависимостью от температуры Т. Намагниченность насыщения Js имеет наибольшее значение при Т = 0 К и монотонно уменьшается до нуля при Т = Q. 
 

Ферриты и их свойства 

  Ферриты – оксидные магнитные материалы со спокойной намагничиванностью доменов из-за некомпенсированного антиферромагнетизма. Ферритами называют ферромагнитные материалы, получаемые из смеси окислов железа, цинка и других элементов. При изготовлении магнитопроводов смесь размалывают, прессуют и отжигают при температуре около 1200 ­ 0С; таким образом, получают магнитопроводы нужной формы. Ферриты обладают очень большим удельным сопротивлением, вследствие чего потери из-за вихревых токов чрезвычайно, малы и их можно применять при высокой частоте.
Ферриты обладают значительной начальной магнитной  проницаемостью, незначительной индукцией  насыщения(0,18 – 0,32Тл) и малой коэрцитивной силой (8 – 80 А/м).
По электрическим  свойствам ферриты относятся  к классу полупроводниковых или  даже диэлектриков. Их электропроводность обусловлена процессами электронного обмена между ионами переменной валентности. Применение: магнитомягкие ферриты с начальной магнитной проницаемостью 400-20 тыс. в слабых полях во многих случаях эффективно заменяют листовые ферромагнетические материалы (пермолой, электротехническую сталь). В средних и сильных магнитных полях такая замена не целесообразна,т.к. у ферритов меньше индукция насыщения. Ферриты или магнитные материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ) находят широкое применение в устройствах автоматики, вычислительной техники, в аппаратуре телеграфной связи. Сердечники у ферритов имеют два устойчивых магнитных состояния, соответствующих различным направлениям остаточной магнитной индукции. Именно благодаря этой особенности их можно использовать в качестве элементов для хранения и переработки двоичной информации. Запись и считывание информации осуществляются переключением сердечника из одного магнитного состояния в другое с помощью импульсов тока, создающих требуемую напряженность магнитного поля.
      Двоичные  элементы на ферритах характеризуются  высокой надежностью, малыми габаритами, низкой стоимостью, относительной стабильностью характеристик. Они обладают практически неограниченным сроком службы,  сохраняют записанную информацию при отключенных источниках питания.
      К материалам и изделиям этого типа предъявляют ряд специфических требований,  а для их характеристики привлекают некоторые дополнительные параметры. Основным из таких параметров является коэффициент прямоугольности петли гистерезиса Кпу, представляющий собой отношение остаточной индукции Вr к максимальной индукции Вmax:
Кпу = Вrmax
      Для определенности Вmax измеряют при Hmax = 5Hc. Желательно, чтобы Кпу был возможно ближе к единице. Для обеспечения быстрого перемагничивания сердечников они должны иметь небольшой коэффициент переключения Sq, численно равный количеству электричества на единицу толщины сердечника, которое необходимо для перемагничивания его из одного состояния остаточной индукции в противоположное состояние максимальной индукции.
      Кроме того, ферриты должны обеспечивать малое время перемагничивания,  возможно большую температурную стабильность магнитных характеристик, а следовательно, иметь высокую температуру Кюри и некоторые другие свойства. 

 Магнитодиэлектрики  – это материалы, получаемые  из смеси
мелкозернистого ферромагнитного порошка  с диэлектриком (поливинилхлорид,
полиэтилен). Смесь  формуют, прессуют и запекают; в результате мельчайшие
частицы ферромагнетика оказываются разделенными электроизолирующей пленкой из
немагнитного  материала.
     Ферриты  и магнитодиэлектрики широко  применяются в качестве
сердечников в  аппаратуре проводной и радиосвязи, в магнитных усилителя,
вычислительных  машинах и в других областях техники.
В настоящее  время ведутся разработки новых  видов магнито-мягких материалов. 
 

Ферриты для устройств  СВЧ 

 Диапазон  СВЧ соответствует длинам волн от 1м до 1мм. В аппаратуре и приборах, где используются электромагнитные волны диапазона СВЧ, необходимо управлять этими колебаниями: переключать поток энергии с одного направления на другое, изменять фазу колебаний, поворачивать полоскость поляризации волны, частично или полностью поглощать мощность потока.
      Электромагнитные  волны могут распространяться в  пространстве, заполненном диэлектриком, а от металлов они почти полностью  отражаются. Поэтому металлические поверхности используют для направления волн, их концентрации или рассеяния. Электромагнитная энергия СВЧ чаще всего передается по волноводам,  представляющим собой трубы. В качестве твердых материалов для управления потоком энергии в волноводах используют ферриты СВЧ и некоторые немагнитные активные диэлектрики. Магнитными характеристиками первых можно управлять с помощью внешнего магнитного поля, электрическими свойствами вторых - за счет внешнего электрического поля.
      Практическое  применение ферритов СВЧ основано на: а) магнитооптическом эффекте Фарадея; б) эффекте ферромагнитного резонанса; в) изменении внешним магнитным полем значения магнитной проницаемости феррита.
      Магнитооптический эффект Фарадея заключается в повороте плоскости поляризации высокочастотных колебаний в намагниченном за счет внешнего поля феррите. При этом могут быть получены различные углы поворота плоскости поляризации, а следовательно, и коммутирование энергии в разные каналы.
      Ферромагнитный  резонанс наблюдается при совпадении частоты внешнего возбуждающего поля с собственной частотой прецессии спинов электронов.  Собственная частота прецессии зависит от магнитного состояния образца, а потому ее можно изменять с помощью постоянного подмагничивающего  (управляющего) поля Н_. При резонансе резко возрастает поглощение энергии электромагнитной волны, распространяющейся в волноводе в обратном направлении;  для волны прямого направления поглощение оказывается значительно меньшим. В результате получается высокочастотный вентиль. Рассмотренный эффект наиболее сильно проявляется в том случае, когда напряженности переменного возбуждающего поля и постоянного подмагничивающего полей взаимно перпендикулярны.
      Если  частоту внешнего поля поддерживать постоянной, а изменять напряженность подмагничивающего поля Н_, то вентильные свойства феррита будут проявляться в довольно узком интервале напряженностей постоянного поля DН_, называемом шириной линии ферромагнитного резонанса. Чем меньше значение DН_, тем сильнее поглощение электромагнитной энергии, что благоприятно сказывается на характеристиках ряда СВЧ-устройств (антенные переключатели и циркуляторы, служащие для распределения энергии между отдельными волноводами;  фазовращатели; фильтры; модуляторы; ограничители мощности и др.).
      Помимо  достижения узкой линии резонанса к ферритам СВЧ предъявляют ряд специфических требований. Основными из них являются:
1) высокая чувствительность  материала к управляющему полю (возможность управления относительно слабым внешним полем);
2) высокое удельное  объемное сопротивление (106-108 Ом·м) и возможно меньший тангенс угла диэлектрических потерь (10-3 - 10-4), а также возможно меньшее значение магнитных потерь вне области резонанса, обеспечивающее малое затухание в феррите; 
3) температурная  стабильность свойств и возможно  более высокое значение  точки Кюри.  В отдельных случаях к ферриту предъявляют и другие требования, которые могут быть даже противоречивыми. Большинство требований удовлетворяется при использовании магний-марганцевых ферритов с большим содержанием окиси магния.
      Для некоторых целей применяют литий-цинковые и никель-цинковые ферриты и ферриты сложного состава (полиферриты).
      Конфигурация  и размеры ферритового изделия, с одной стороны, определяются принципом действия прибора, а с другой, зависят от свойств самого материала. В различных приборах СВЧ применяемые ферритовые вкладыши имеют форму прямоугольной пластины, равностороннего треугольника, кольца, диска или сферы. При определенной геометрии вкладыша обеспечивается наилучшее согласование его с волноводом, т.е. получается минимальное отражение электромагнитной волны от феррита. Для изготовления вкладышей используются как поликристаллические материалы, так и монокристаллы ферритов. Последние характеризуются более узкой шириной линии ферромагнитного резонанса. 
 

Точка Кюри 

 Точка Кюри, или температура Кюри, — температура фазового перехода II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества (например, магнитной — в ферромагнетиках, электрической — в сегнетоэлектриках, кристаллохимической — в упорядоченных сплавах). Назван по имени П. Кюри, подробно изучившего этот переход у ферромагнетиков. При температуре T ниже точки Кюри Q ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью и определённой магнитно-кристаллической симметрией. В точке Кюри (T = Q) интенсивность теплового движения атомов ферромагнетика оказывается достаточной для разрушения его самопроизвольной намагниченности («магнитного порядка») и изменения симметрии, в результате ферромагнетик становится парамагнетиком. Аналогично у антиферромагнетиков при T = Q (в так называемой антиферромагнитной точки Кюри или точке Нееля) происходит разрушение характерной для них магнитной структуры (магнитных подрешёток), и антиферромагнетики становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках и антисегнетоэлектриках при T = Q тепловое движение атомов сводит к нулю самопроизвольную упорядоченную ориентацию электрических диполей элементарных ячеек кристаллической решётки. В упорядоченных сплавах в точке Кюри (её называют в случае сплавов также точкой Курнакова) степень дальнего порядка в расположении атомов (ионов) компонентов сплава становится равной нулю. 

 Таким образом, во всех случаях фазовых переходов II рода (типа точки Кюри) при T = Q в веществе происходит исчезновение того или иного вида атомного «порядка» (упорядоченной ориентации магнитных или электрических моментов, дальнего порядка в распределении атомов по узлам кристаллической решётки в сплавах и т. п.). Вблизи точки Кюри в веществе происходят специфические изменения многих физических свойств (например, теплоёмкости, магнитной восприимчивости и др.), достигающие максимума при T = Q, что обычно и используется для точного определения температуры фазового перехода.
и т.д.................


Перейти к полному тексту работы


Скачать работу с онлайн повышением уникальности до 90% по antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru


Смотреть полный текст работы бесплатно


Смотреть похожие работы


* Примечание. Уникальность работы указана на дату публикации, текущее значение может отличаться от указанного.