Здесь можно найти образцы любых учебных материалов, т.е. получить помощь в написании уникальных курсовых работ, дипломов, лабораторных работ, контрольных работ и рефератов. Так же вы мажете самостоятельно повысить уникальность своей работы для прохождения проверки на плагиат всего за несколько минут.

ЛИЧНЫЙ КАБИНЕТ 

 

Здравствуйте гость!

 

Логин:

Пароль:

 

Запомнить

 

 

Забыли пароль? Регистрация

Повышение уникальности

Предлагаем нашим посетителям воспользоваться бесплатным программным обеспечением «StudentHelp», которое позволит вам всего за несколько минут, выполнить повышение уникальности любого файла в формате MS Word. После такого повышения уникальности, ваша работа легко пройдете проверку в системах антиплагиат вуз, antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru. Программа «StudentHelp» работает по уникальной технологии и при повышении уникальности не вставляет в текст скрытых символов, и даже если препод скопирует текст в блокнот – не увидит ни каких отличий от текста в Word файле.

Результат поиска


Наименование:


реферат Магнитные цепи. Величины и законы, характеризующие магнитные поля в магнитных цепях

Информация:

Тип работы: реферат. Добавлен: 10.07.2012. Сдан: 2010. Страниц: 3. Уникальность по antiplagiat.ru: < 30%

Описание (план):


Государственное автономное образовательное учреждение
среднего  профессионального образования
«Нижнекамский технологический колледж» 
 
 
 
 
 
 

Реферат
по  дисциплине «Электротехника»
на  тему: «Магнитные цепи. Величины и законы, характеризующие магнитные поля в магнитных цепях» 
 
 
 
 

                  Выполнила:
                  обучающаяся группы № 603
                  Баранкова И.В.
                  проверила:
                  преподаватель
                  Камальтдинова А.М. 
                   
                   

г. Нижнекамск
2010

Магнитное поле проявляет себя следующим образом:

    В проводнике, который движется в постоянном магнитном  поле, наводится ЭДС;
    В неподвижном проводнике, который находится в переменном магнитном поле, наводится ЭДС;
    На проводник, по которому течет ток и который находится в магнитном поле, действует механическая сила.

Параметры, характеризующие магнитное поле:


Магнитный поток F - характеризуется числом силовых линий, пронизывающих поверхность площадью S.
Магнитное поле принято изображать силовыми линиями, направленными от северного к  южному полюсу магнита.
[F] = [ Вб] = [ В?с]. , где a - угол между нормалью к площадке и направлением силовых линий.
Индукция  магнитного поля характеризует интенсивность магнитного поля в заданной точке пространства. Это векторная величина. Направление ее совпадает с касательной к силовой линии
    [B] =[Вб/м2] = [Тл].
Если  магнитное поле равномерное, то .
Поток вектора индукции магнитного поля через  замкнутую поверхность равен нулю         .
Силовые линии всегда замкнуты. Это принцип непрерывности силовых линий.
Напряженность магнитного поля - это векторная величина, которая совпадает с направлением индукции и характеризует интенсивность магнитного поля в вакууме (при отсутствии магнитных веществ). [ ] = [А/м].
, где ma – абсолютная магнитная проницаемость среды.
mr=ma/m0 – относительная магнитная проницаемость.
m0=4p?10-7 Гн/м – магнитная постоянная, равная абсолютной магнитной проницаемости в вакууме.
В 1831 г. Фарадей открыл закон электромагнитной индукции:
Электромагнитной  индукцией называется явление возбуждения  ЭДС в контуре при изменении  магнитного потока, сцепленного с  ним. Индуктированная ЭДС равна скорости изменения потока, сцепленного с контуром:
.
Знак  «минус» выражает правило Ленца:
Ток, создаваемый в замкнутом  контуре индуцированной ЭДС, всегда имеет такое направление, что  магнитный поток тока противодействует изменению магнитного потока внешнего поля, его вызвавшего.
Поскольку     , то
ЭДС, которая  индуцируется в обмотке, равна сумме  ЭДС каждого витка:
, где w – число витков в обмотке.
,  где F1, F2, …, Fw – потоки, которые охватывают, соответственно, первый, второй и w витки обмотки.
- полный магнитный поток –  потокосцепление обмотки.
Тогда для обмотки:  .
Если  каждый виток обмотки охвачен  одним и тем же потоком, тогда:
 и  .
Если  магнитное поле создается током  этой же обмотки, то такая индуцированная ЭДС называется ЭДС самоиндукции.

Если  магнитное поле создано током  других контуров, то такая ЭДС называется ЭДС взаимоиндукции.  
;   .
Если  проводник перемещается в постоянном магнитном поле, то индуцированная ЭДС равна:      , где l – активная длина проводника;
V –  скорость перемещения проводника;
B –  индукция магнитного поля;
a - угол между направлением силовых линий и направлением перемещения проводника.

По правилу  правой руки (большой палец –  направление перемещения).

Если  проводник с током I находится  в магнитном поле с индукцией B, то на проводник действует сила:
  - закон Ампера, где a - угол между направлением силовых линий и направлением проводника.
По правилу  левой руки (большой палец - сила): В электротехнике все материалы делятся на немагнитные и магнитные. У немагнитных материалов (пара- и диамагнетики) относительная магнитная проницаемость mr»1: медь, алюминий, изоляторы, воздух, вода и др.
Магнитные материалы (ферромагнетики) имеют mr>>1: железо, никель, кобальт, сплавы – сталь, чугун и др.
Особенностью  ферромагнитных материалов является то, что относительная магнитная проницаемость mr ? Const, а зависит от интенсивности магнитного поля.

Для ферромагнетиков  зависимости B(H), m(H) нелинейны.
B(H) - кривая намагничивания.  B0=m0H.
При циклическом  перемагничивании образуется петля  гистерезиса:
Br – остаточная магнитная индукция; Hc – коэрцитивная сила.

Ферромагнетики  делятся на магнитомягкие (Hc< 4 кА/м) и магнитотвердые. У магнитомягких материалов петля гистерезиса узкая (используются для сердечников электротехнического оборудования). Площадь петли гистерезиса характеризует потери на гистерезис.
Магнитотвердые  материалы имеют широкую петлю  гистерезиса (используются для постоянных магнитов, систем носителей информации – компьютерные диски).
Закон полного тока устанавливает связь  между напряженностью магнитного поля и током, которым это поле создано.
«Линейный интеграл от вектора напряженности  магнитного поля вдоль любого замкнутого контура равен полному току, охватывающему данный контур».
                  .
Полный  ток – это алгебраическая сумма  токов.
В пространстве вокруг этих проводников с током  образуется магнитное поле. В соответствии с законом полного тока:       .
Токи, которые  при выбранном направлении обхода совпадают с направлением правоходового винта, считаются положительными.
Для многовитковой  обмотки:

Контур  интегрирования охвачен током w раз:      
Величина  - называется намагничивающей или магнитодвижущей силой.
При практических расчетах контур интегрирования можно разбить на ряд участков с таким расчетом, чтобы напряженность магнитного поля на протяжении участка оставалась неизменной и ее направление совпадало с направлением dl. В этом случае интеграл меняется на сумму:
 и       .
Магнитная цепь – это совокупность намагничивающих  сил, ферромагнитных участков и других сред, по которым замыкается магнитный поток.
Магнитные цепи могут быть: простыми и сложными (один или несколько МДС); однородными и неоднородными (напряженность магнитного поля постоянна или непостоянна); разветвленными и неразветвленными (поток разветвляется или нет) и др.
Рассмотрим  простую неразветвленную магнитную цепь с постоянной МДС.

lст – длина силовой линии на протяжении всего участка в стали;
l0 – длина воздушного зазора.
Для данной магнитной цепи запишем:

Но  поэтому . Отсюда
Тогда запишем: и  - закон Ома для магнитной цепи. 

- магнитное сопротивление стального  участка (сравнить с  );
  - магнитное сопротивление воздушного зазора.
Так как mст >> m0 , то << .
Поэтому в магнитную цепь вводят ферромагнитный материал (сердечник с малым магнитным сопротивление), что позволяет при одной и той же намагничивающей силе получать большой магнитный поток.
Аналогия  между электрическими и магнитными цепями
Электрические величины   Магнитные величины
ток I - Поток F
ЭДС E - МДС F
Сопротивление - Сопротивление
Напряжение - Напряжение
Проводник   - Ферромагнетик  
Изолятор   - Немагнитное вещество  
Удельная  проводимость - Магнитная проницаемость ma
 
По аналогии можно записать законы Кирхгофа для  магнитных цепей.
1-й закон  Кирхгофа: Сумма магнитных потоков  ветвей разветвленной магнитной цепи в узле равна нулю.
   
2-й закон  Кирхгофа: МДС неразветвленной неоднородной  магнитной цепи равна арифметической  сумме падений магнитных напряжений  на отдельных ее участках.
.
Принцип расчета магнитных цепей постоянного тока
 Фр - магнитный поток рассеяния (он обычно мал).


и т.д.................


Перейти к полному тексту работы


Скачать работу с онлайн повышением уникальности до 90% по antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru


Смотреть полный текст работы бесплатно


Смотреть похожие работы


* Примечание. Уникальность работы указана на дату публикации, текущее значение может отличаться от указанного.