На бирже курсовых и дипломных проектов можно найти образцы готовых работ или получить помощь в написании уникальных курсовых работ, дипломов, лабораторных работ, контрольных работ, диссертаций, рефератов. Так же вы мажете самостоятельно повысить уникальность своей работы для прохождения проверки на плагиат всего за несколько минут.

ЛИЧНЫЙ КАБИНЕТ 

 

Здравствуйте гость!

 

Логин:

Пароль:

 

Запомнить

 

 

Забыли пароль? Регистрация

Повышение уникальности

Предлагаем нашим посетителям воспользоваться бесплатным программным обеспечением «StudentHelp», которое позволит вам всего за несколько минут, выполнить повышение уникальности любого файла в формате MS Word. После такого повышения уникальности, ваша работа легко пройдете проверку в системах антиплагиат вуз, antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru. Программа «StudentHelp» работает по уникальной технологии и при повышении уникальности не вставляет в текст скрытых символов, и даже если препод скопирует текст в блокнот – не увидит ни каких отличий от текста в Word файле.

Результат поиска


Наименование:


реферат Фотоэлектронный умножитель

Информация:

Тип работы: реферат. Добавлен: 14.09.2012. Сдан: 2011. Страниц: 13. Уникальность по antiplagiat.ru: < 30%

Описание (план):


Фотоэлектронный умножитель:
    Введение;
    Устройство и основные узлы фотоэлектронного умножителя:
      Фотокатод;
      Катодная камера;
      Динодная система;
      Анодный блок;
    Принцип работы и режимы использования ФЭ:
      Форма сигнала на выходе ФЭУ;
      Режим счета одноэлектронных импульсов;
      Режим постоянного тока;
      Режим счета многоэлектронных импульсов;
      Питание ФЭУ;
    Вывод;
    Литература.
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
     Введение 

     В 1934 году Л.А. Кубецким был получен первый действующий образец нового фотоэлектрического прибора – фотоэлектронного умножителя (ФЭУ).
     Трудно  переоценить значение этого изобретения  и его практического осуществления  для развития науки и техники, когда фотоэлектронные умножители получили столь широкое распространение  и стали незаменимым орудием  исследования в ядерной физике, в  оптике и астрономии, в биологии, медицине и сельском хозяйстве, в  химии и металлургии и находят  все более широкие технические  применения в автоматизации управления производственными процессами, в  поисках полезных ископаемых и т. п. Необходимо иметь в виду также, что сам метод вторично-электронного усиления умножения сделал возможной  непосредственную регистрацию отдельных  молекулярных, атомных и ядерных  частиц (электронные умножители), а  также нашел важные применения в  электронных лампах.
     Изобретение Л. А. Кубецкого, и особенно практическое его осуществление, открыло новый этап в развитии исследования любых явлений, связанных или могущих быть так или иначе связанными с испусканием и поглощением света, дав в руки исследователей электронный инструмент непревзойденной и принципиально непревосходимой чувствительности, точности и быстроты действия.
     Все значение фотоэлектронных умножителей  было оценено далеко не сразу. Оно
раскрылось лишь после того, как было показано, что  ни с каким другим приемником в  ядерной физике не может быть получено такой подробной информации об исследуемых
процессах, как  при посредстве фотоэлектронного умножителя. Этот новый этап развития начался  в 1948 г., т. е. на 14 лет позже рождения первого ФЭУ.
     Фотоэлектронный умножитель (ФЭУ) - очень распространенный и во многих случаях незаменимый детектор излучения. Он позволяет регистрировать и предельно слабые и довольно интенсивные потоки. От единиц до фотонов в секунду. Постоянная времени - порядка … с, т.е. допускает весьма высокие частоты модуляции. Может быть размещен на воздухе и в вакууме. На выходе дает легко измеримый сигнал. Все это с лихвой компенсирует неудобства, связанные с необходимостью использования высоковольтных блоков питания (0.5…2.5 кВ) и довольно большими габаритами ФЭУ. 

Устройство  и основные узлы фотоэлектронного умножителя 
 

 

Рис. 1 Схематичное изображение устройства ФЭУ. 

     Фотоэлектронный умножитель состоит из фотокатода (1), катодной камеры (1)–(3), динодной системы (3)–(14) и анодного узла (14)–(16), размещенных внутри вакуумного объема. Световой поток ? поглощается фотокатодом, эмитирующим в вакуум электроны. В электростатическом поле, создаваемом электродами катодной камеры, электроны ускоряются и фокусируются на первый динод (3). Ускоренный первичный электрон способен выбить с поверхности несколько вторичных, медленных (отношение числа вторичных электронов к числу первичных называется коэффициентом вторичной эмиссии  и обычно обозначается буквой ?). Умноженные на первом диноде, вторичные электроны ускоряются и фокусируются на второй динод. Далее этот процесс повторяется на всех каскадах и с последнего динода усиленный электронный поток собирается анодом. Каждый динод работает и анодом, собирая электроны с предыдущего, и катодом, эмитируя усиленный поток. Отсюда и название - динод. 

     Фотокатод 

     Конструкция каждого ФЭУ должна обеспечить оптимальные  условия попадания светового излучения на фотокатод (оптический вход ФЭУ), поэтому применяются различные геометрические расположения фотокатода относительно оси вакуумной колбы и различные материалы входных окон.
     Для регистрации несфокусированного излучения используется торцевой оптический вход, изображенный на рис. 1. В этом случае полупрозрачный фотокатод, работающий на просвет (излучение попадает на фотокатод со стороны подложки), формируется при изготовлении в виде тонкой пленки непосредственно на плоском входном окне. Диаметр фотокатода может превышать 250 мм, но наиболее широко применяются ФЭУ с диаметрами рабочей площади от 5 до 50 мм.
     Сфокусированные световые пучки можно регистрировать и с фотокатодом малой площади, в том числе, работающим на отражение (излучение попадает на фотокатод со стороны вакуума). Входное окно при этом располагается или на торце, или на боковой стенке колбы.
     В этом случае мы имеем массивный фотокатод, формируемый на металлической, т.е. хорошо проводящей поверхности. Он имеет существенные преимущества перед полупрозрачным и по эмиссионным свойствам и, главное, по электрическим. Дело в том, что материал фотокатода - полупроводник с невысокой и сильно зависящей от температуры проводимостью. Электрод к полупрозрачному фотокатоду может быть подведен только по периферии, так что при больших интенсивностях света и соответственно больших токах эмиссии проводимость вдоль тонкой пленки от периферии к центру может оказаться недостаточной, особенно если фотокатод придется охлаждать для уменьшения
темнового тока. В массивном фотокатоде ток от металлического электрода к поверхности течет не вдоль, а поперек слоя и ограничений по величине фототока практически не возникает. 

     Катодная  камера 

     Катодная  камера ФЭУ образуется поверхностями  фотокатода и первого динода, а также расположенными между ними электродами, форма и распределение потенциалов на которых определяют ее электронно-оптические свойства. У неё две функции: вытягивание электронов с фотокатода и фокусировка их на первый динод. Отсюда и характеристические параметры.
      эффективность, т.е. коэффициент сбора электронов с фотокатода на первый динод.
      фокусировка, определяющая допустимое отношение рабочих площадей фотокатода и первого динода.
      разброс времен полета электронов вылетающих с различных точек фотокатода. Он приводит к неопределенности времени задержки импульса на выходе ФЭУ относительно момента поглощения фотона и определяет временную ширину многоэлектронного импульса.
 
 

Рис. 2. Некоторые варианты электронно-оптических систем для ФЭУ с торцевым входом. Числа у Электродов - потенциалы. 

     На  рис. 2 показаны три типа катодных камер ФЭУ с торцевым входом (и полупрозрачным фотокатодом). Ради улучшения эффективности сбора фотоэлектронов и, главное, ради уменьшения разброса времен их пролета из разных точек фотокатода, иногда приходится собирать довольно сложные электронно-оптические системы, как у ФЭУ-87 (рис. 2,в). 

     Динодная  система 

     Материал  динода и энергия падающих на него электронов определяют только коэффициент вторичной эмиссии. Кроме него, умножительные свойства каждого каскада и динодной системы в целом зависят и от следующих параметров, чувствительных к конструкции системы:
    эффективность, т.е. отношение величины усиления динода к коэффициенту вторичной эмиссии применяемого материала. Эффективность может быть меньше единицы из-за возможного выталкивания электронов объемным зарядом за пределы динода-мишени. В жалюзийных  системах возможен также прямой пролет электронов, минуя ближайший динод на следующий.
    разброс времени пролета электронов на каскад, определяющий быстродействие системы - ширину одноэлектронного импульса на выходе ФЭУ.
    величина градиента потенциала у эмитирующей поверхности, от которой зависят и быстродействие, и линейность световой характеристики. Нелинейность возникает на последних каскадах, где велики плотности тока. При малом градиенте потенциала медленные вторичные электроны могут создать объемный заряд у поверхности эмитирующего динода, достаточный для того, чтобы часть электронов вернулась на динод.
    острота фокусировки, определяющая критичность выполнения заданных геометрических размеров и распределения потенциалов на электродах.
    рабочая площадь, определяющая токоустойчивость и постоянство характеристик в широком диапазоне интенсивностей, а значит, и величин токов на динодах.
    обратная связь в динодной системе, возникающая при переносе возбуждения в сторону фотокатода. Обратная связь может возникать вследствие ионизации молекул остаточных газов либо возбуждения люминесценции поверхностей или остаточных газов электронным ударом. Положительный ион вытягивается полем в сторону, противоположную электронному потоку и, упав на динод, выбивает из него электроны, включающиеся в общий поток. Генерируемый квант люминесценции также может поглотиться и создать дополнительный .затравочный. фотоэлектрон где-нибудь близ первого динода. Конструкции динодных систем бывают различны. В основном, в выпускаемых промышленно ФЭУ используются коробчатые системы, жалюзийные, корытообразные. Реже - системы с непрерывным динодом.
    в коробчатой системе (рис. 3 а, б (определенный ниже)) динод представляет собой часть поверхности цилиндра (в сечении обычно 1/4 окружности), закрытую с торцов крышками. Эта система характеризуется неострой фокусировкой электронов, малой напряженностью электрического поля у поверхности динода и малой величиной его рабочей площади.
 
     Достоинства коробчатой системы . высокая эффективность  каскада (~95%) при использовании различных типов вторично-эмиссионных поверхностей (SbCs и BeO на СuBe), жесткость формы динода, почти полная экранировка пролетных промежутков от влияния крепежных изоляторов, компактность. Широко применяется при создании малошумящих механически устойчивых ФЭУ. 
 

     
 

     Рис. 3. Динодные системы ФЭУ.  

     Корытообразные  дидоны (рис. 3,в) - почти тоже самое, что и коробчатые, но у них нет боковых стенок, а форма поверхности динода обеспечивает нужную фокусировку электронов. В системах с острой фокусировкой используются различные варианты корытообразных динодов. Например, тороидальные диноды, представляющие собой поверхности тела вращения этого профиля. Так же и в вакуумном диоде, кенотроне. Для полного сбора на анод термоэлектронов, испущенных катодом, т.е. насыщения анодного тока, требуются анодные напряжения порядка ста вольт.
     Жалюзийная  система (рис. 3, г) имеет диноды, состоящие из наклонных полосок . лопастей жалюзи, являющихся эмиттерами вторичных электронов, и прозрачной сетки, находящейся под тем же потенциалом. Сетка экранирует жалюзи от тормозящего поля предыдущего динода, обеспечивая попадание вторичных электронов на лопасти следующего динода. У такой системы рабочая площадь динода относительно велика, а междинодное расстояние может быть сделано достаточно малым. Электрическое поле между жалюзийными динодами является приблизительно однородным. При переходе с каскада на каскад по мере увеличения числа и плотности электронов в пачке происходит ее расширение из-за взаимного расталкивания электронов. Жалюзийная система характеризуется неострой фокусировкой и не препятствует этому расширению, что увеличивает площадь динода, по которой распределяется электронный поток, и обеспечивает устойчивость сигнала ФЭУ при больших токовых нагрузках. В то же время, напряженность электрического поля у поверхности динода велика и это позволяет довести разброс времен пролета электронов между двумя каскадами до величин менее 1 нс. 

     
 

     Рис. 4 Фотоэлектронный умножитель, состоящий из полупрозрачного фотокатода (1), электронного умножителя с непрерывным динодом (2) и коллектора (3). 

     Недостатком жалюзийной системы является возможность  пролета электронов через динод без умножения, т.е. невысокая эффективность динодного каскада. Эта же причина ухудшает и временное разрешение.
     Большие возможности для миниатюризации ФЭУ и систем с их применением представляются при использовании непрерывного динода с распределенным сопротивлением. В этой системе нет отдельных динодов. Умножение электронного потока происходит при его движении внутри замкнутого объема (например, трубки, рис. 4), ограниченного поверхностью с хорошей вторичноэмиссионной способностью. Если внутренние стенки трубки покрыты полупроводящим слоем и к торцам ее приложена разность потенциалов, то внутри мы получим продольное ускоряющее поле. Точки соударений электронов со стенкой случайны, но при правильном выборе соотношения диаметра и длины (примерно 1:50) свойства умножителя получаются прекрасными. На таких системах могут быть построены микроканальные пластины, представляющие собой пластинку, испещренную каналами диаметром в 10-20 мкм, с шагом 20-40 мкм, т.е. имеющую 1000 - 2000 миниатюрных умножителей на 1 . Торцы пластины металлизируются, и к ним подводятся рабочие потенциалы, одновременно ко всем каналам. Толщина пластины 0,5-2 мм. Коэффициент усиления может достигать -. 

Анодный блок 

     Обычно  анодный блок состоит из последнего динода и коллектора (анода). От конструкции анодного блока зависит величина линейного участка световой характеристики, быстродействие ФЭУ и возможность правильного согласования с последующей радиотехнической цепью. Эти задачи конструкторы решают достаточно успешно, так что не приходится выбирать ФЭУ по способу построения анодного блока. Можно считать, что параметры ФЭУ определяются только типами фотокатодов и динодных систем. 

Принцип работы и режимы использования  ФЭУ 

     Фотоэлектронный умножитель - электровакуумный прибор, преобразующий поток падающего на него излучения (в ультрафиолетовой, видимой, ближней инфракрасной областях спектра) в электронный поток в вакууме, с последующим его усилением. При этом существенно, что усиление электронного потока происходит в процессе вторичноэлектронной эмиссии. Шумовые характеристики такого усилителя много лучше, чем у любого твердотельного (в котором преобразуются электронные потоки внутри твердого тела), ибо каждый акт появления в потоке нового электрона требует преодоления энергетического барьера, много превышающего kT. Энергия связи электронов в твердом теле (термоэлектронная работа выхода) обычно превышает 4 эВ. Для фотокатодов ФЭУ, работающих в длинноволновой области, разработаны специальные сложные системы с предельно малой работой выхода, порядка 1 эВ. Но и это много больше , равного при комнатной температуре ~ 0.025 эВ.
     Эмиссия электронов в вакуум может происходить  либо при получении ими достаточно большой энергии возбуждения, либо при квантовомеханическом туннелировании сквозь поверхностный потенциальный барьер в сильном вытягивающем поле. Поскольку дополнительная энергия может быть получена электроном из разных источников, то и параметры ФЭУ определяются четырьмя основными видами электронной эмиссии: фотоэлектронная, электрон-электронная (или вторичноэлектронная), термоэлектронная, автоэлектронная (или “полевая”, или “холодная”).
     Принцип работы ФЭУ прост: фотон выбивает из фотокатода “первичный” электрон, который ускоряется электрическим полем до 50-200 эВ и вытягивается на первый динод. Там его энергия на очень малой глубине проникновения, порядка размеров атома, целиком рассеивается на возбуждение собственных электронов материала динода, так что возникает уже несколько электронов, возбужденных не столь сильно, но способных преодолеть поверхностный потенциальный барьер и выйти в вакуум. В этом процессе, называемом
вторичноэлектронной эмиссией, должна образоваться пачка из 3-5-ти и более электронов на каждый упавший, иначе работа динодной системы будет малоэффективной. Вторичные электроны, так же как и фотоэлектроны, имеют малые энергии, но междинодное поле их вытягивает, ускоряет и фокусирует на второй динод. Далее все повторяется, до анода.
     В этом заключается процесс генерации  полезного сигнала на выходе умножителя.
     Но  первичный электрон из фотокатода (и  динодов) может также вылететь и без света, в результате термо- или автоэлектронной эмиссии. Их появление, никак не связанное со световым сигналом, возбуждает тот же процесс умножения и тоже дает на выходе измеримый сигнал. Имеются и другие причины, по которым на аноде может возникнуть ток. Например, ток утечки по элементам конструкции. Все они . паразитные, создающие шумовой сигнал, называемый темновой ток ФЭУ. В нем следует разделять три основных составляющих, поразному зависящих от температуры и от напряжения питания: термоэмиссия, автоэмиссия и токи утечки ФЭУ. Термоэмиссия из динодов не существенна по сравнению с термоэмиссией из фотокатода. У динодов и работа выхода больше, и рожденные на них электроны в среднем проходят меньший тракт усиления. Автоэмиссия, напротив, возникает чаще в динодной системе и приводит к возникновению неустойчивостей ФЭУ при больших напряжениях питания. Порог ее появления сильно зависит от качества изготовления динодной системы.
     Величина  темнового сигнала определяет предельную чувствительность ФЭУ. Можно измерить только такой световой поток, который дает на выходе сигнал, превышающий шумы. Но оказывается, что значительная часть темнового тока имеет параметры, по которым она может быть выделена и отсеяна в усилительном устройстве. Этот вопрос крайне существенен, и невозможно обсуждать измерительные параметры ФЭУ без обсуждения метода регистрации его сигнала.
     Здесь необходимо учитывать, во-первых, то, что  ФЭУ является источником тока с бесконечным внутренним сопротивлением. Действительно, на анод ФЭУ приходит электронный поток, вытягиваемый с последнего динода относительно большим потенциалом, порядка 100 В и малые изменения его не влияют на величину тока. Во-вторых, существенна и временная структура полезного сигнала ФЭУ и шумов. 

Форма сигнала на выходе ФЭУ 

     Каждый  первичный фотоэлектрон инициирует весь процесс умножения и, независимо от остальных, дает на выходе пачку, среднее число электронов в которой К определяется коэффициентом усиления динодного каскада ? (равен коэффициенту вторичной эмиссии, умноженному на эффективность каскада) и количеством динодов n: Эта величина называется коэффициентом усиления ФЭУ. Обычно в рабочем режиме К = -
     Импульс тока на аноде не может быть бесконечно узким не только потому, что при большой пространственной плотности электронов окажется  существенным их расталкивание, но еще и потому, что сказывается разброс времен пролета электронов, идущих в динодной системе по разным траекториям. Временная ширина пачки из К электронов зависит от того, как выполнена вся умножительная система и в лучшем случае может составлять доли наносекунды. Обычно ?t ? (1…10) нс. На рис. 5 приведена ожидаемая форма одноэлектронного  импульса, выходного импульса ФЭУ, рожденного одним электроном с фотокатода. И ?t, и К - величины вероятностные, так что
амплитуда импульса тока довольно сильно флуктуирует. Если выходной усилитель регистрирует не ток, а количество электричества в импульсе, то ширина импульса не важна, амплитуда сигнала определяется только величиной К.
     На  языке теории вероятностей процесс  формирования пачки электронов в  динодной системе описывается как  дискретный марковский процесс (марковская цепь) . дискретная цепь случайных событий, в которой каждый последующий результат зависит только от предыдущего и является случайной величиной случайного аргумента. Действительно, количество электронов, эмитированных n-м динодом, есть случайная величина () , зависящая от коэффициента умножения динода (?) и от количества электронов,  пришедших на него с предыдущего, (n–1)-го. Совершенно не важно, какова предыстория
возникновения этих электронов. Каждый из них, независимо от остальных, пошлет на (n+1)-й динод некоторое случайное количество электронов ?i, так что при получим 

. 

     Можно показать, что если элементарный процесс характеризуется математическим ожиданием М(?) = ? и дисперсией D(?), то процесс имеет математическое ожидание М() = и дисперсию  

.   (1) 

Элементарный  акт вторично эмиссионного умножения описывается
распределением  Пуассона 

.     (2) 

     Математическое  ожидание и дисперсия этого распределения  равны ?. Легко видеть, что дисперсия получаемого распределения (1) очень велика. Относительная погрешность отношение среднеквадратичного отклонения к среднему значению K = , с ростом n очень быстро стремится к величине и при ? = 3…6 составит 0.7…0.45.
     Реальное  распределение из-за особенностей конструкции  или условий эксплуатации может несколько отличаться от этого по следующим основным причинам:
    сквозной  пролет электронов, при котором они, минуя n-й динод,
попадают сразу  на (n+1)-й, приведет к эффективному уменьшению ? и
увеличению относительной  погрешности за счет увеличения количества
импульсов малой  амплитуды. Если на первых каскадах его  возможность
устранена, то этот эффект мало скажется на конечном результате;
    обратная связь уширит распределение за счет увеличения доли больших импульсов;
    ограничение  амплитуды  пачки  из-за взаимного расталкивания электронов (часть из них может быть потеряна) или из-за ограниченной емкости динода и цепи его питания уменьшит долю больших импульсов и сузит распределение;
    разброс  времен  пролета равномерно уширит распределение, если регистрируется не количество электричества, а ток.
 
   Единственный  способ сузить распределение  увеличение ?, хотя бы на первом диноде. Одновременно уменьшается вероятность просчетов, потери первичного фотоэлектрона. Ведь при ? = 3…6 вероятность того, что фотоэлектрон не вырвет ни одного вторичного электрона на первом диноде, равна exp(–?) = 5…0.25%. У ФЭУ-130 на первом диноде ? = 30. Это хороший "одноэлектронный" ФЭУ. При ? = 30 просчеты почти невероятны и амплитудное
распределение узко.  

 
 

Рис. 5. Форма “одноэлектронного” импульса тока на аноде ФЭУ
Рис. 6. Идеализированная форма амплитудного распределения одноэлектронных импульсов 

     Кроме полезных импульсов на выходе будут  и шумовые, составляющие темновой ток ФЭУ. Большинство возможных причин образования первичного электрона, способного инициировать процесс умножения (космическое излучение, авто- и термоэмиссия из динодов и т.д.), проявляется случайным образом в случайной точке усилительного тракта.
Такие электроны  пройдут неполный процесс умножения и на выходе дадут пачку (импульс) малой амплитуды. Сюда же попадут и микропробои по цепи питания и элементам конструкции. Исключение составит только термоэмиссия из фотокатода. Термоэлектроны пройдут тот же процесс умножения, что и фотоэлектроны, и дадут на выходе импульсы, неотличимые от полезных.
     Таким образом, следует ожидать, что суммарное  амплитудное распределение импульсов на выходе ФЭУ будет иметь две составляющие:
    – полезные, имеющие довольно широкое амплитудное распределение, но все же с выраженным максимумом (здесь же и термоэлектроны из фотокатода);
      шумовые импульсы, количество которых растет с уменьшением амплитуды. 

Режим счета одноэлектронных  импульсов 

     Несколько идеализированная форма амплитудного распределения импульсов на выходе ФЭУ представлена на рис. 6. Реальное распределение часто оказывается более гладким, провал между полезными и шумовыми импульсами не всегда существует. Но если он существует (такие ФЭУ называют "счетными"), то, как видно из рис. 6, можно снабдить усилитель пороговым дискриминатором, чтобы отсечь импульсы с амплитудой меньше , и тем самым исключить большую часть шумового сигнала, “почти не потеряв” полезного. Дальше возможен просто подсчет числа (скорости поступления) импульсов.
Отсюда и название этого метода регистрации.
     Преимущество  его именно в минимальных шумах. На хороших счетных ФЭУ (например, ФЭУ-100) при охлаждении фотокатода до температуры порядка и при правильном выборе уровня дискриминации удается снизить скорость счета темновых импульсов до единиц в секунду. Соответственно, минимальный регистрируемый поток излучения - меньше 10 фотонов в секунду при площади фотокатода порядка .
     Основной недостаток метода - малый динамический диапазон измеряемых сигналов. Если собственное “мертвое время” измерительного тракта составляет 20 нс (за такое время он полностью справляется с обработкой сигнала и восстанавливает способность принять следующий импульс), то уже при средней частоте поступления случайных (во времени) импульсов 5 МГц вероятность совпадения пары импульсов примерно 3%. Возникает ошибка в измерениях, ибо вместо двух импульсов мы зарегистрируем один. Стандартные усилители имеют полосу пропускания порядка 50-100 МГц, так что динамический диапазон для этого режима - примерно 6 порядков, в области предельно слабых потоков. На больших частотах уже возможно перекрывание и собственных импульсов ФЭУ.
и т.д.................


Перейти к полному тексту работы


Скачать работу с онлайн повышением уникальности до 90% по antiplagiat.ru, etxt.ru или advego.ru


Смотреть полный текст работы бесплатно


Смотреть похожие работы


* Примечание. Уникальность работы указана на дату публикации, текущее значение может отличаться от указанного.