Здесь можно найти учебные материалы, которые помогут вам в написании курсовых работ, дипломов, контрольных работ и рефератов. Так же вы мажете самостоятельно повысить уникальность своей работы для прохождения проверки на плагиат всего за несколько минут.

ЛИЧНЫЙ КАБИНЕТ 

 

Здравствуйте гость!

 

Логин:

Пароль:

 

Запомнить

 

 

Забыли пароль? Регистрация

Повышение оригинальности

Предлагаем нашим посетителям воспользоваться бесплатным программным обеспечением «StudentHelp», которое позволит вам всего за несколько минут, выполнить повышение оригинальности любого файла в формате MS Word. После такого повышения оригинальности, ваша работа легко пройдете проверку в системах антиплагиат вуз, antiplagiat.ru, РУКОНТЕКСТ, etxt.ru. Программа «StudentHelp» работает по уникальной технологии так, что на внешний вид, файл с повышенной оригинальностью не отличается от исходного.

Результат поиска


Наименование:


Реферат Измерение оптических характеристик телескопических систем. Измерение увеличения телескопических систем. Измерение увеличения по линейному увеличению. Оценка качества изображения телескопических и микроскопических систем. Определение визуальной разрешающей

Информация:

Тип работы: Реферат. Предмет: Схемотехника. Добавлен: 11.12.2008. Год: 2008. Уникальность по antiplagiat.ru: < 30%

Описание (план):


БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ
Кафедра ЭТТ
РЕФЕРАТ
На тему:
«Контроль оптических характеристик приборов»
МИНСК, 2008
Измерение оптических характеристик телескопических систем

Телескопическая система характеризуется следующими основными параметрами: увеличением, полем зрения, размерами и расположением зрачка выхода, пропусканием и светорассеянием.
Измерение увеличения телескопических систем
В телескопической системе видимое, линейное и угловое увеличения являются постоянными величинами и связаны друг с другом следующей зависимостью:
(1)
Где Г - видимое увеличение;
- угловое увеличение;
- линейное увеличение;
- диаметр зрачка входа;
- диаметр зрачка выхода;
2 - угол поля зрения в пространстве предметов;
2 - угол поля зрения в пространстве изображения.
Рис. 1. Схема измерения видимого увеличения телескопической системы по линейному увеличению.
Существует несколько методов измерения увеличения, осно-ванных на использовании формулы (1).
Измерение увеличения по линейному увеличению. Схема из-мерения представлена на рис. 1. Стеклянную масштабную шкалу 3 помещают вблизи объектива 4 испытуемой телескопиче-ской системы. Изображение этой шкалы получается недалеко от зрачка выхода системы. Для определения увеличения измеряют величину этого изображения с помощью динаметра 5, предста-вляющего собой лупу, в фокальной плоскости которой устано-влена сетка.
При измерении к наружному торцу окуляра прижимают тубус динаметра и, передвигая в нем трубку с лупой и сеткой, совме-щают сетку динаметра с изображением шкалы 3. Измерив величину изображения, находят видимое увеличение телескопической си-стемы по формуле
где -- число целых делений стеклянной масштабной шкалы;
- цена одного деления масштабной шкалы в мм;
N2- число делений шкалы динаметра, укладывающихся в делениях стеклянной шкалы;
- цена одного деления шкалы динаметра.
Стеклянная масштабная шкала может быть заменена круглой или прямоугольной диафрагмами, размеры которых заранее известны. Диафрагма или шкала должны быть освещены днев-ным рассеянным светом или электролампой 1 через молочное или матовое стекло 2,
При измерении линейного увеличения положительных телескопических систем используются динаметры Рамсдена или Чапского. При измерении увеличения отрицательных систем при-меняется динаметр Чапского.
Измерение видимого увеличения по угловому увеличению. Для определения видимого или углового увеличения можно использовать установку, состоящую из коллиматора 1 и зрительной: трубы 2 с сеткой (рис.2). Измерения на установке выполняют в следующей последовательности. Предварительно зрительную трубу 2 визируют на коллиматор 1 и замечают, сколько делений по шкале трубы занимает изображение одного иль нескольких: делений шкалы коллиматора. Затем между коллиматором зрительной трубой помещают испытуемую систему 3 и вновь, замечают, сколько делений пo шкале зрительной трубы зани-мает изображение того же деления (или нескольких делений) шкалы коллиматора.
Рис.2. Схема измерения видимого увеличения телескопической системы по угловому увеличению
Отношение / определяет угловое или видимое увеличе-ние телескопической системы.
Измерение поля зрения телескопических систем

Измерение поля зрения телескопической системы можно осу-ществить несколькими методами.
Измерение поля зрения с помощью широкоугольного колли-матора. Схема измерений показана на рис.3. фокальной плоскости объектива коллиматора 1 расположена шкалах двумя взаимно перпендикулярными рядами делений, оцифровка деле-ний которой, выполнена в угловой мере.
За объективом широкоугольного коллиматора устанавливают контролируемую систему 2 так, чтобы центр се поля зрения сов-пал с центром перекрестия шкалы коллиматора. Наблюдая в кон-тролируемую систему, замечают, какие деления шкалы колли-матора еще видны на краях поля зрения контролируемой системы.
Рис.3. Измерение поля зрения телескопической системы с помощью широкоугольного коллиматора.
Расстояние между этими делениями, выраженное в угловой мере, и определяет поле зрения контролируемой системы.
При проверке отрицательной телескопической системы (труба Галилея) необходимо учесть следующее.
1. Поле зрения такой системы резко не ограничено и осве-щенность изображения на краю постепенно падает, поэтому определение края поля, а следовательно, и величины поля зре-ния такой системы несколько условно. В этом случае рекомен-дуется изменять специальные устройства, позволяющие опре-делять зависимость падения освещенности от величины угла поля зрения.
Рис.4. Измерение поля зрения телескопической системы с помощью рейки.
2. В отрицательных телескопических системах полевой диафрагмой служит в большинстве случаев оправа объектива, по-этому диаметр объектива коллиматора должен быть больше диа-метра контролируемой системы, в противном случае объектив коллиматора ограничит поле зрения контролируемой системы.
Измерение поля зрения по рейке. Схема измерений показана на рис.9. Перед контролируемой системой 2 устанавливают рейку 1 с делениями на таком расстоянии, при котором деления рейки будут видны в системе
2 резко и без заметного на глаз параллакса.
Саму систему располагают так, чтобы ее визирная ось была примерно горизонтальна. Зная расстояние между делениями рейки, видимыми на краях поля зрения контролируемой системы, и измерив расстояние от рейки до системы 2, определяют угол поля
Где А - расстояние между делениями рейки, видимыми на краях
поля зрения;
L - расстояние между рейкой и контролируемой системой 2.
Измерение диаметра зрачка выхода телескопической системы и его удаления

Измерения выполняют с помощью динаметров Рамсдена или Чапского. На рис. 5, а показано устройство динаметра Рамсдена. Динаметр представляет собой трубку 3, вставленную в тубус 1, В трубке 3 укреплена стеклянная шкала 2, внутри нее есть резьба, по которой передвигается лупа 4 в оправе для фокусировки ее на шкалу. На цилиндрическую поверхность трубки 3 нанесены деления с интервалом 1 мм. По э им делениям отсчитывают расстояние от опорного торца тубуса 1 до стеклян-ной шкалы динаметра.
Для измерения диаметра зрачка выхода телескопической системы и удаления его от наружного края окуляра предвари-тельно фокусируют лупу динаметра на резкое изображение его шкалы. Затем, осветив объектив системы рассеянным светом и прижимая тубус динаметра к наружному краю оправы окуляра телескопической системы, передвигают трубку 3 внутри тубуса 1 до тех пор, пока не будет резко виден в лупу зрачок выхода си-стемы.
Зрачок выхода обычно имеет вид светлого полного круга или круга, несколько срезанного с одной или двух сторон (если кон-тролируемая система имеет призмы).
Далее по шкале динаметра измеряют диаметр зрачка выхода, а по шкале, нанесенной на трубке, отсчитывают расстояние от торца окуляра контролируемой системы до ее зрачка выхода.
В динаметре Чапского (рис. 5, б) в отличие от динаметра Рамсдена впереди шкалы помещен объектив. Этот объектив распо-ложен так, что стеклянная шкала динаметра оказывается на двой-ном фокусном расстоянии от объектива. Следовательно, в пло-скости стеклянной шкалы динаметра будут резко видны предметы, находящиеся на двойном фокусном расстоянии от объектива динаметра.
Рис. 5. Схема динаметров Рамсдена и Чапского.
Главное преимущество динаметра Чапского -- это возмож-ность измерений размеров зрачка выхода, находящегося внутри телескопической системы. Это имеет место, например, в трубе Галилея, если ее рассматривать независимо от глаза, где зрачком выхода-системы служит изображение ее объектива через окуляр, расположенное между окуляром и объективом телескопической системы.
В заднем фокусе лупы в обоих динаметрах располагают не-большую диафрагму, которая создает телецентрический ход цучей в пространстве изображений (рис. 5, в). Поэтому незначительные ошибки в фокусировке динаметра на резкое изображение зрачка выхода контролируемой системы не сказываются на точности измерений.
Измерение пропускания

Измерение полезного пропускания телескопических приборов выполняют на установке, подобной универсальному фотометру типа ИФТ-15А. Схема установки представлена на рис. 6.
Во входное отверстие исследуемого телескопического при-бора 3 направляется параллельно его оптической оси пучок лу-чей, выходящих из коллиматорного объектива фотометра. В фо-кальной плоскости объектива 2 коллиматора находится точечный источник света, как правило, круглое отверстие в непрозрачной диафрагме 1, освещенное лампой накаливания. За исследуемым прибором с помощью дополнительной короткофокусной линзы 4 или с помощью продольного перемещения окуляра прибора полу-чают изображение точечного источника света.
Рис. 6. Схема установки для измерения коэффициента светопропускания телескопических систем.
Ограничительную диафрагму 5 устанавливают так, чтобы ее отверстие было концентрично изображению источника света. Диаметр отверстия выби-рают так, чтобы через него свободно проходил световой поток, образующий изображение точечного источника света (в том числе лучи, образующие в изображении точечного источника дифракционные и аберрационные кольца, ореолы, каемки), а световой поток, нерегулярно прошедший через прибор и образующий фон вокруг изображения, должен быть задержан. Световой поток, прошедший через отверстие ограничительной диафрагмы, воспринимается светочувствительным приемником 6, фототок которого регистрируется гальванометром. Затем фотоприемник устанавли-вают перед входным отверстием контролируемого прибора и реги-стрируют показания гальванометра, пропорциональные свето-вому потоку, вошедшему в контролируемый прибор. Коэффици-ентом полезного пропускания телескопического прибора назы-вают отношение выходящего из прибора светового потока , создающего изображение малого светящегося предмета, к свето-вому потоку , входящему в прибор, от этого предмета:
.
Значение коэффициента полезного пропускания , получаемое как отношение показаний гальванометра и , и вычисляют с учетом поправок и , учитывающих нелинейнос и т.д.................


Перейти к полному тексту работы


Скачать работу с онлайн повышением оригинальности до 90% по antiplagiat.ru, etxt.ru


Смотреть похожие работы


* Примечание. Уникальность работы указана на дату публикации, текущее значение может отличаться от указанного.